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[N'], poiché, come é già stato notato nel § precedente, é sempre lecito 

 aggiungere alle componenti d'una forza elettromotrice le omologhe deri- 

 vate d'una qualunque funzione monodroma e continua ( I>. Per tal modo 

 le espressioni definitive delle componenti di forza elettromotrice magneto- 

 elettrica, in un punto qualunque {a, b, e), sono le seguenti : 



E a dt = — ÒV' a -+- G' c db — G' b dc — ^ dt, 



da 



(23) 



E b dt = — dVl -+- G' a dc — G'M — ^ dt , 



E c dt = — d V' c -h G' b da — G' a db — -^-dt, 



oc 



dove le variazioni dV' al ,, sono prese nello stesso senso che nel § 15. 



È ora facile assegnare l'espressione definitiva del totale lavoro elettro- 

 motore dL e , cioè della quantità 



dL e = dtf(EJ a -+- E b j b -+- E e j c )dS . 

 Si ha infatti 



(EJ a -+- E b j b -+- EJ c )dt 

 = —\dVlj a -ì-dVlj ì + dV' c .j c + {G' c j b — G' 1) j c )da-t- j 



/d<P . o<V . ò<9 . \ ^ 

 \Ya Ja +ìb Jb + Tc J 1 dt 



epperó, moltiplicando per dS ed integrando su tutto lo spazio S, con ri- 

 guardo al teorema (5) e ad una formola già incontrata nel § 18, si ottiene 



(23)„ dL e = — dU 



dove il secondo membro rappresenta la variazione negativa totale di IX 

 Questo risultato si può enunciare dicendo che II é il potenziale elettromo- 

 tore del magnete S' sul conduttore »S. Questo potenziale é eguale e con- 

 trario al potenziale ponderomotore — IT (§ 18) degli stessi due corpi. 



Quando i corpi S, S' non hanno punti comuni, si possono distinguere 

 (come già si notò nel § 18 a proposito dei lavori ponderomotori) due se- 

 parati lavori elettromotori, di cui l'equazione (23) a non somministra che 

 la somma. La prima parte, proveniente dalla variazione del solo corpo S', 

 è il lavoro elettromotore dovuto alla deformazione del corpo magnetico in 



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