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zione magnetica, cioè contempli ad un tempo ogni possibile modificazione 

 infinitesima di posizione, di forma e d' intensità magnetica. 



Ma poiché ad una semplice variazione d' intensità magnetica non cor- 

 risponde verun lavoro ponderomotore elettromagnetico (cioè di »S sopra S'), 

 siffatta estensione del significato di dYl non è applicabile all'equazione (21) ; 

 talché, quando si verifica una variazione dell' anzidetta specie, non sussiste 

 più la relazione (23)j. Si può tuttavia fare in proposito una riflessione 

 importante, che verrà esposta nel § successivo : qui giova aggiungere 

 ancora un' utile osservazione circa le espressioni (24) . 



Supposto fisso il corpo magnetico, queste espressioni equivalgono, qua- 

 lunque sia il punto potenziato (se, y, z), a 



ìt ' W ' ìt 



S' immagini che, in un brevissimo intervallo di tempo, durante il quale 

 questo punto (considerato come appartenente ad un campo galvanico) sia, 

 o possa riguardarsi come immobile, il corpo S', primitivamente neutro, 

 acquisti (in qualsiasi modo) la sua magnetizzazione attuale. Gli integrali 

 delle precedenti espressioni rispetto al tempo, estesi al detto intervallo, 

 sono rispettivamente eguali a 



V' V — V 



r x i r y ■> r 2 • 



Le quantità cosi ottenute possono riguardarsi, per una plausibile analogia, 

 come le componenti della forza elettromotrice istantanea cui darebbe luogo 

 la repentina magnetizzazione del corpo S', in presenza d' un conduttore 

 cui appartenesse il punto (x,y,z). Le opposte quantità 



V V V 



r x i y •> r z 



sono da riguardarsi, per conseguenza, come le componenti della forza 

 elettromotrice istantanea cui darebbe luogo la repentina smagnetizzazione 

 del medesimo corpo, nelle medesime condizioni. 



È questa una notevolissima proprietà delle funzioni V' xyz , che può es- 

 sere assunta come una nuova loro definizione. 



Giova accennare qui sommariamente come si atteggino i risultati ot- 

 tenuti circa F induzione magnetoelettrica, quando il sistema galvanico si 

 riduca ad una corrente filiforme chiusa, di direttrice s e d' intensità J. 



Assumendo come elemento di volume dS un tronco infinitesimo del 

 filo percorso dalla corrente, si ottengono le relazioni ben note : 



j a dS = Jda , jbdS = Jdb , j c dS = Jde , 



