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dove da , db , de sono le componenti dell' elemento lineare ds , asse del 

 tronco. Ne risulta che II prende la forma : 



Tl = JU l , dove U 1 =f(V , a da-hV' ì db-i-V' c de), 



e che le condizioni (16) di variazione forzata diventano : 



ò\Jda) = Jdda , d(Jdb) = Jddb , d(Jdc) = Jdde , 

 riassumendosi cosi nelP unica : 



9J=0. 

 Conseguentemente il lavoro elettromotore è espresso da 



— dU^ — JdU, 

 e la totale forza elettromotrice indotta é 



Si noterà (equazione (2) d del § 1) che IIj può anche riguardarsi come 

 il flusso di forza polare attraverso la linea chiusa s. 



§ SSL Finora si é considerato lo stato magnetico del corpo S' come 

 indipendente dallo stato galvanico del conduttore S. Ora si supporrà che 

 la magnetizzazione del corpo S' sia quella che é dovuta unicamente al- 

 V induzione elettromagnetica del conduttore S sul magnete temporario S'. 



È generalmente ammesso (cfr. Kirchhoff, Zur Theorie des in einetn 

 Eisenkórper indtieirten Magnetistnus, Ges. Abh., p. 230) che per tale in- 

 duzione sussistano le ordinarie equazioni di Poisson (equazioni (16) del 

 § 13 M.M.), e ciò quand'anche le correnti inducenti attraversino il corpo 

 magnetico indotto. Nel caso qui considerato si può dunque porre : 



<25) F,+-G, = — , ^4-6,=.^, *> + <*'=*%,> ■ 



•dove (oc, y, z) é un punto qualunque del corpo magnetico. 



Da queste equazioni si ha, denotando con d' una variazione qualunque 



