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della magnetizzazione m, 



f(F' x d'm x -+- )dS'-h f(G x d'm x ■+- )dS' = d'f^dS' ; 



da proprietà note si ha inoltre 



f(F' x d'm x -+- )dS'=f(d'F' x .m x -+- )dS' : 



dunque 



^d'f(F' x m x ■+- )dS'-+- d'J(a x m x -+- )dS'= d'f^dS' , 



ossia (§ 11) 



(85). »\p—U) = o t 



dove la quantità 



P' = lf(^ m * + )dS'+fydS<= ^/F'-dS^ -^fydS' 



é l' autopotenziale del corpo magnetico (§ 12 M. M.) e II é l'espressione 

 (18). Dalle stesse equazioni (25) si ricava ancora 



f(F' x m x -+- )dS'+f(G x m x hh )dS'= 2fipdS' , 



che é quanto dire 



(25) 6 U = 2F. 



S' immagini ora che, rimanendo invariati i due corpi & ed S' quanto 

 a forma ed a posizione, la distribuzione galvanica nel primo e la magne- 

 tica nel secondo variino simultaneamente, mantenendosi in costante equi- 

 librio d' induzione (magnetica) , per modo che le equazioni (25) si trovino 

 costantemente soddisfatte. Restando, in tale ipotesi, costantemente soddis- 

 fatta anche la (25)&, che é un corollario di quelle, si ha 



^n -+- ò'n = 2d'p, 



ove d designa la variazione parziale dovuta alla modificazione della di- 

 stribuzione galvanica e d' la variazione parziale dovuta alla corrispondente 

 modificazione della distribuzione magnetica. Ora dall'equazione (25) s , ap- 

 plicata all'equilibrio istantaneo d'induzione (in cui la distribuzione galva- 



