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Questa verificazione, che per verità può parere superflua, é stata qui 

 -accennata per mettere in più immediata evidenza il fondamentale divario 

 che interviene quando trattisi invece di due sistemi galvanici, posti in 

 presenza 1' uno dell' altro (sistemi che giova supporre non abbiano punti 

 in comune). 



Sieno & ed S' questi due sistemi e sieno j, f le loro intensità spe- 

 cifiche. Il potenziale ponderomotore mutuo é ancora espresso da 



— n == — /( rj a ■+- v'j b -+- vj c )ds , 



dove V\ lbc è la terna potenziale del secondo sistema. La deduzione di questa 

 forma del potenziale mutuo escirebbe dall' argomento del presente scritto : 

 essa é d'altronde ben nota e non va soggetta ad obbiezione di sorta. Ciò 

 posto se, ritenendo le designazioni precedenti per le variazioni parziali 

 (senza che ora sussista più veruna relazione necessaria fra d Q U. e d'JJ), 

 si formano le espressioni dei varii lavori dovuti alle azioni mutue, si trova : 



lavoro ponderomotore totale = (^ -+- d[)U. , 



lavoro elettromotore in S = — (d' -+- d[-+- d^U , 



lavoro elettromotore in S' = — (d -+- ^ -+- d[)U. , 



e quindi 



lavoro mutuo totale = — (d -+-$ 1 -¥~d' -¥- d[)H = — dYl , 



dove la caratteristica d rappresenta il complesso di tutte le variazioni 

 parziali. Di qui si conclude che l'energia mutua (elettrodinamica) dei due 

 sistemi galvanici é misurata da -+- IT . 



Note considerazioni permettono di stabilire, dietro ciò, che l'energia 

 propria (elettrodinamica) d' un sistema galvanico & é misurata da : 



dove V abc è la terna potenziale del ststema siesso. Quest'espressione é, 

 come quella dell' energia mutua, trasformabile in varii modi ; una forma 

 specialmente notevole ed acconcia allo scopo attuale è : 



^JG 2 dS^ . 



Ciò premesso, ritornando alla considerazione dei due corpi S, &', 



