— 376 — 



galvanico il primo, magnetico (per induzione) il secondo, è facile calcolare 

 l'energia totale (elettromagnetica) del sistema da essi formato. Essendo 

 nulla (§ 22) l'energia mutua, la totale energia cercata é semplicemente 

 la somma delle due energie parziali, cioè é 



= P-+-kf G * ds ° 



8jT- 



Ma si ha (25)& 



2 

 ovvero (12) 



P' = lf(Kja+ n/ 6 H- V'J c )dS, 



P' = ì- f(G x G' x -+- G y G y -+- GM)dS 



8ti 



dunque l' energia totale , che si denota nuovamente con II , é rappre- 

 sentata da 



n = i- J\ G X (G X -+- G' x ) h \dSoo . 



STI 



Ora il sistema dei due corpi S, S' si può riguardare come costituente 

 un unico sistema misto, della specie di quelli considerati nel § 10, e si 

 può quindi, ponendo 



F x = F' x -+- G x , etc. ; G x = G' x -\- G x , etc, ; 



considerare F come la forza magnetica e G come la forza elettromagne- 

 tica emanante da questo sistema misto. Tenendo conto del teorema di 

 ortogonalità integrale (§ 9 M. M.) si può quindi scrivere la seguente 

 espressione dell' energia totale : 



(26) II = ^ f(F^ x ■+- YyQty -+- Y&ldSoo . 



Quando manca la magnetizzazione, quest' espressione riproduce l'energia 

 del sistema galvanico ; essa si riduce invece a zero (per il citato teorema 

 d'ortogonalità) quando manca la distribuzione galvanica : risultato che non 

 deve sorprendere, poiché mancando le forze inducenti deve mancare ogni 

 magnetizzazione. Quando la magnetizzazione fosse anche solo in parte 

 permanente, la formola precedente non sarebbe più (generalmente par- 

 lando) applicabile. 



