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§ 24. Colle segnature testé adottate, le equazioni d' induzione (25) 

 diventano : 



p _ *$ V — ty V — ^ 



dm x oniy dm s 



e danno 



/»«=*'(F.), m IJ =V'(F y ), m,= W(E M ), 



dove ^P" é la quadratica reciproca di rp. Di qui risulta 



Q x =Y x -+-47c^'(F. r ), etc. 

 o più brevemente 



(26) fl G«=*'(F«), G y =^(F y ), G, = 0'(P,), 



dove $ è in sostanza quella stessa funzione quadratica che é stata desi- 

 gnata col medesimo simbolo nel § 14 M. M., cioè (simbolicamente) 



(26) 6 O(F) = jF+ 4?r^(F) . 



Ne risulta che si può anche porre (26) : 



espressione che si riconduce facilmente a quella della somma delle due 

 energie parziali, galvanica e magnetica. 



Il problema dell'induzione di S sopra S' si riassume (§ 14 M. M.) 

 nelle equazioni : 



tó>'(F*) , ^'(F,) , 3$'(F,) 



?^£C <ty 0^ 



le quali determinano la funzione potenziale magnetica V, in virtù delle 

 relazioni 



F*= &„ — — — , etc. 

 Per il calcolo della terna potenziale mista Ya, ys si può utilmente ricorrere 



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