vom 14. October 1861. 913 



daiaus ergibt sich für s 2 die nämliche kubische Gleichung, als 

 ob in dem Falle der unbeschränkten Isotropie die Ausdrücke 

 für T und V ebenfalls auf ihre ersten Glieder reduzirt worden 

 wären; man erhält also, wie vorhin, s 2 =a, h 2 -\-a 2 &*. 



Drückt man in den Gleichungen 5l = — ^ , 5t, = — A x , 



1 1 



S3 = — -^o? S3 1 = — 2?i, auf welche sich in Folge der über 



l gemachten Voraussetzung die Isotropiebedingungen reduziren, 

 cos (rg) durch die Cosinus der Winkel aus, welche r und g 

 mit drei rechtwinkligen Axen bilden, so liefern dieselben wegen 

 der willkürlichen Richtung von g beziehungsweise 6, 15, 15, 

 28 Relationen, von denen jedesmal eine aus den übrigen folgt; 

 die Zahl der von einander unabhängigen Bedingungen ist dem- 

 nach 60. Nichts hindert, die Anzahl p der verschiedenen Wer- 

 the von r so grofs vorauszusetzen, dafs diese linearen Gleich- 

 ungen neben den beiden, durch welche die Werthe von f(r) 

 und f'(r) mit den Gröfsen a, und a 2 verknüpft sind, befriedigt 

 werden können. 



Die einzige Beschränkung, der man bei der Auswahl der 

 Werthe von a t und a 2 unterworfen ist, rührt von den Stabi- 

 litätsbedingungen her, und besteht darin, dafs s 2 positiv und von 

 Null verschieden sein mufs. Diese Bedingung ist bei der ge- 

 genwärtigen Untersuchung erfüllt, da die Fortpflanzungsgeschwind- 

 igkeit ebener Wellen in ^, nämlich }/«,, und umsomehr s = <r 

 als sehr beträchtlich vorausgesetzt wird, und die Gröfsen a, 

 und a 2 demgemäfs bestimmt werden. 



Wendet man die Gleichung 4. auf die Dispersion des Lich- 

 tes an, so kann man auf Grund der Erfahrung, dafs den klei- 

 nern Wellenlängen die gröfsern Brechungsindices entsprechen, 



das Vorzeichen der Constanten — und — bestimmen; in der 



a t ß, 



That folgt aus der ersten der Gleichungen 



1 a. , so o 2 n 2 a, ,„«2 ™* 



« «, «, X -2 «, cc t X 



dafs — negativ, aus der andern, dafs — positiv sein mufs. Die 



