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 Perciò 



x • r 



A • x -u-dp = dt 



T 



Quindi 



dQ = e -dt -t- d{x ■ r) — -^fdt = e • dt ■+- T-d('^-\ 



= T-dT -f- T,d(^-\ 

 Nei casi di espansione o compressione adiabatica dQ = quindi 



X ' T 



T • d |r -1- — ^r- | = ossia r -I- - — = Costante 



Applicando tale formula all' espansione adiabatica del miscuglio motore fra la tem- 

 peratura iniziale T e la finale T 2 , troviamo l' equazione 



— = T -I ■ — 



adatta a determinare la parte proporzionale x di vapore saturo secco alla fine del- 

 l' espansione adiabatica. 



Il lavoro meccanico compiuto dal miscuglio durante tale espansione riesce deter- 

 minato direttamente mediante l' integrazione dell' equazione differenziale 



dQ = = e • dt -+- d(x • p) -+- A-p-dv . 

 Da questa si ricava 



A • p • dv = — e -dt — d(x • p) . 

 Quindi 



A-jp-dv = —jc-dt — |^ g • p 2 — x x • p^ 



JP • dv = j\<li — Q, "+- x i • P, — r 2 • P t \ ■ 



Prima di proseguire il ciclo del miscuglio motore, accenniamo incidentalmente che 

 in base alle esperienze di Regna ult per legge dell' espansione adiabatica (però fra i 

 limiti più comuni nelle applicazioni di oc y = 1 ed ^ = 0,7) Zeuner ha trovata con 

 somma precisione la legge numerica a partire dallo stato iniziale x x 



p-v'^=p 1 -v^ con (i = 1~035 -+- 0,1 •x l . 



