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 Da tale legge risulta il lavoro meccanico durante 1* espansione adiabatica 



jf*=^[— ]=M i -^]=^ i -(r] 



Avvertiamo esplicitamente che l' espressione predetta 

 oppure meglio la corrispondente espressione differenziale 



è* 



ci potrà essere utile in seguito come espressione dell' incremento infinitesimo 



dell'energia potenziale interna in un punto qualungue dell'espansione. 



Ed ora continuiamo lo studio del ciclo. 



Finita l'espansione adiabatica nel cilindro a vapore motore, facciamo ritornare in- 

 dietro lo stantuffo respingendolo con una contropressione unitaria infinitamente poco 

 superiore alla j> 2 , e nell' istesso tempo apriamo una larga comunicazione del cilindro 

 con un immenso condensatore a superficie, che sia immerso in un immenso serbatoio 

 termico mantenuto ad una temperatura infinitamente poco inferiore alla T 2 . 



Il lavoro meccanico che dovrà effettuare lo stantuffo per respingere completamente 

 il miscuglio nel condensatore risulta determinato da 



P» ' r > — Pi ' •' s ' "2 -+- Pi ' a — ~ [ ''A''ì — Po] "*- Pi ■ ° ■ 



Dippoi lo stantuffo a vapore potrà ritornare in avanti affine di aspirare dal gene- 

 ratore un nuovo chilogrammo di miscuglio di vapore e di liquido allo stato (p , .'•,), 

 per poscia lasciarlo espandere adiabaticamente fino allo stato (p a , .*•,), e quindi farlo 

 scaricare nel condensatore, il tutto nelle condizioni identiche a quelle del primo chi- 

 logrammo di vapore, e così via via. 



Il lavoro meccanico effettuato esternamente dallo stantuffo motore in causa del primo 

 chilogrammo di miscuglio risulta determinato da 



7 a, i[ r i— ^i] ■+- Pi • ° ■+- jbi—v*-*- x \ ■ P\ — vp?] — j^Jrt— pJ — p%-° = 



