Siccome 



inoltre 



COSI 



ossia 



187 



T ' T 



1 '> 1 



(a? 2 — «>,)*•,__ ^ • 



0, __ Q, 



Quindi il lavoro complessivo effettuato durante il ciclo dal miscuglio diviene 



1 / T — T\ 1 / 



come doveva risultare in base alla Termodinamica. 



Le ultime equazioni sono precisamente quelle che corrispondono al ciclo di C ar- 

 no t (1824) compreso fra due linee isotermiche e due linee adiabatiche, ciclo che la 

 Termodinamica ci dimostra essere quello trasformante il calore in un massimo asso- 

 luto di lavoro meccanico. 



Perciò già sappiamo che un qualsiasi corpo motore termico per dare ottimo ren- 

 dimento deve agire fra due serbatoi di calore posti l' uno alla più elevata e l' altro 

 alla minima temperatura possibile. 



Ponendo 



■ l \ 



= 



1 









n 



= 



607 



-0,1 



'08' 



■'. 



t\ 



= 



273° 



-+-*! 







T > 



= 



273° 



-4-<J 







i 



~A 



= 



424 









mass 

 diviene 



' espressione del lavoro massimo assoluto 



a » [ r, J 



mass. L = I 257368 — 300,2 t, I I ' 2 I chilogrammetri. 

 L J L273 -+- tj 



Questa formula ci dà un' idea chiara dell' importanza delle temperature t x e t rispetto 

 al massimo lavoro assoluto di un chilogrammo di vapore saturo secco. 



Serie VI. — Tomo I. 24 



