— 192 — 



cadendo dall' altezza di temperatura T x alla T n non potrebbe estrinsecare un lavoro 

 meccanico maggiore di 



M*>-4 



precisamente come succede mediante il ciclo di Carimi. 



Rispetto ai motori idraulici, se supponiamo di avere un immenso serbatoio forni- 

 tore d'acqua (a velocità infinitamente piccola) colla superficie libera situata alla quota 

 di H metri sopra una superficie acquea libera la più bassa possibile entro il suolo 

 (per esempio al livello dei mari); inoltre se abbiamo in un dato sito un altro im- 

 menso serbatoio d'acqua di scarico colla superficie libera situata alla quota di //, metri 

 sopra la predetta profondissima superficie acquea libera; infine se supponiamo che dal 

 primo serbatoio cada con immensa lentezza al secondo serbatoio un peso d'acqua P; 

 il massimo assoluto lavoro meccanico che siffatta caduta potrebbe estrinsecare sarebbe 

 espresso da 



/'[//, -//J 



precisamente conio nel ciclo di Carnot. 



Per le ragioni promosso è consigliabile in via normale di prendere tale ciclo conio 

 quello a cui si dovrebbero riferire tutti i cicli effettivi delle motrici termiche. 



Ad ogni modo qualora in casi singoli si preferisse di prendere come ciclo di ri- 

 ferimento lineilo di Rankine, od altro, sarà necessario farne avvertenza esplicita, 

 affine d'evitare qualsiasi illusione. 



Invero in proposito qualche trattatista è incorso in errori; per esempio, indicando 

 che il minimo numero di chilogrammi di vapore necessario per produrre un cavallo- 

 vapore-ora è minore di quello risultante dal ciclo di Carnot ; e ciò perchè avrebbe tra- 

 scurato di considerare la quantità di calore necessaria per il riscaldamento dell'acqua. 



Se ad un corpo motore termico qualsiasi, posto alla temperatura assoluta T, som- 

 ministriamo una quantità infinitesima di calori' dQ, ossia di energia meccanica potenziale 



dQ 



~T 



egli è come se noi avessimo elevato alla temperatura assoluta T un peso di calore 



dQ 



A ■ T 



perchè moltiplicando tale peso di calore per l'altezza di temperatura T noi conse- 

 guiamo l'energia potenzialo somministrata. 



Sottoponendo un chilogrammo di corpo motore ad un ciclo immensamente lento di 

 variazioni di stato, somministrando successivamento lo quantità di calore dQ, colle tem- 



/' dQ 

 perature assolute 7', noi conseguiamo nell'integrale i — V entropia del corpo motore 



