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allo stato finale considerato, che è una funzione della massima importanza per le con- 

 siderazioni teoriche sulle macchine motrici termiche. 



Supponiamo di avere un chilogrammo d'acqua a zero gradi di Celsius, quindi 

 alla temperatura assoluta T Q = 273° e di riscaldarla successivamente sotto la pres- 

 sione p fino alla temperatura assoluta T { = 213° -\- t° del vapore saturo alla mede- 

 sima pressione. 



Neil' intervallo, 1' entropia dell' acqua ad una temperatura intermedia T y sarà 

 espressa da 



i 



v il 



dQ Ce ■ dt 



A- T ì A ■ T v A 



- o 



Costruendo un diagramma colle entropie per ascisse e colle temperature assolute 

 per ordinate, il riscaldamento dell' acqua da T Q a T^ ci darà una curva ripida leg- 

 germente convessa verso all'asse delle ordinate. 



Pervenuto il chilogrammo d' acqua alla temperatura T l , supponiamo di continuare 

 a somministrare ad esso calore affine di vaporizzarne una parte proporzionale = ce 

 alla pressione costante p ] . 



L" entropia crescerà in causa di 



i 

 dQ x • r x 



A • T v ~ A- T, ' 



' i 



Quando sarà divenuto .:v = 1 sarà finita la vaporizzazione e 1' entropia sarà cresciuta di 



ì 

 dQ i\ 



A ■ T x A- T x 

 ì 



Fino a questo punto la continuazione del diagramma sarà data da una linea retta 

 parallela all' asse delle ascisse. 



Vaporizzato tutto il chilogrammo d' acqua, supponiamo di continuare a riscaldarlo 

 ancora sotto pressione costante — p L . 



L' entropia crescerà di 



dQ f 0,48 • dt 



A- T y } A-T 

 ì l i 



e la continuazione del diagramma sarà una curva ripida leggermente concava verso 

 all' asse delle ordinate. 



Prendendo in qualsiasi parte del diagramma finora tracciato un punto di ascissa 



=.[ 



dQ 

 A~^~T 



