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e di ordinata = T, abbassando due ordinate infinitamente vicine, conseguiremo un'area 

 infinitamente piccola 



dQ , , dQ 



~ 7TY' X T — A • 



esprimente in chilogrammetri l'energia potenziale infinitesima fornita al corpo mediante 

 il riscaldamento. 



Perciò conducendo duo ordinate qualsiansi a distanza finita, l'area finita compresa 

 fra Le medesime, la linea del diagramma e V asse delle ascisse esprimerà in chilo- 

 grammetri tutta l'energia potenziale fornita al corpo durante il passaggio dello stato 

 iniziale allo stato finale considerato. 



Dippoi potremo tracciare un grande numero di altre linee a pressioni differenti. 



In ognuna di tali linee a pressione costante =p lì l'ordinata generica di un punto 

 qualsiasi sarà la temperatura assoluta T e l'ascissa generica sarà: 

 1° Per la linea, curva del riscaldamento dell'acqua 



| dq 



j e ■ dt 



A ■ T 



~J A-T 



"■ 



2° Per la linea retta della vaporizzazione 



i 

 dQ 



A-T x ~~'' ' '■' ' 

 i 



Da questa potremo ricavare tanto la parte proporzionale x di vapore saturo, quanto 

 il volume specifico di un chilogrammo di miscuglio 



/-,, = x • «,-+- o . 



3° Per la linea curva del surriscaldamento 



y '/ 



0,48 • di 



i dQ _ / 0,48 • e 

 JA-T y ~j A-T y 



Per ogni punto di tale linea potremo ricavare il volume specifico r y di un chilo- 

 grammo di vapore surriscaldato alla pressione p ed alla temperatura assiduta T y me- 

 diante una delle formule finora proposte, per esempio mediante la più recente di 

 Tumlirz. che è basata sulle esperienze di Battelli (1893) 



'i ?/ 



3,4348 • T v — 0,008402 ■ j) 



ove p ] va espressa in millimetri di colonna di mercurio. 



Tale formula fu proposta anche per il volume specifico del vapore saturo, che 



