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esprime pure bene, quanto le più comuni formule di Zeuner ecc. proposte in base 

 alle esperienze classiche di Re gnau lt. 



Però qualche differenza sensibile si potrebbe avvertire nei pressi fra gli stati di 

 vapore saturo e di vapore surriscaldato, ma le differenze non sono tali da impensie- 

 rire in veruna guisa per le applicazioni. 



Ciò premesso potremo tracciare nella tavola dell'entropia finora descritta una se- 

 conda famiglia di curve ad oc costante, inoltre una terza famiglia a v costante, ed 

 infine una quarta famiglia a calore totale A costante. 



Questo è nel corpo del vapore saturo 



hai = Q ■+" 00 • >\ 



e nel campo del vapore surriscaldato 



À y = q^-r ] -^-0,48[T v —T l ]. 



Una tavola dell' entropia del vapore acqueo colle quattro famiglie di curve finora 

 proposte può essere un aiuto prezioso per la risoluzione spedita di molti problemi nelle 

 applicazioni, racchiudendo in breve spazio un grandissimo numero di risultati nume- 

 rici messi a raffronto l' uno coli' altro con somma evidenza. 



Attualmente all' estero si sta provvedendo per la pubblicazione di una tavola del- 

 l' entropia del vapore acqueo perfezionata, tenendo conto di tutti i più recenti risul- 

 tati dell' esperienza. 



Espansione del miscuglio di vapore e di liquido 

 entro un tubo orizzontale. 



Supponiamo di applicare all' immenso generatore finora ideato un appropriato tubo 

 addizionale orizzontale fisso, entro il quale per ogni minuto secondo, un miscuglio G chi- 

 logrammi di a?, parti di vapore saturo e di 1 — x x parti di acqua liquida, alla pres- 

 sione p 1 ed alla corrispondente temperatura assoluta T 1 , possa espandersi adiabatica- 

 mente, con continuità e senza subire alcuna resistenza passiva od urto qualsiasi, fino 

 a pervenire allo stato (oc , p 9 , T 9 ). 



V efflusso del miscuglio comincerà entro l' immenso generatore nei pressi della bocca 

 del tubo addizionale, e considerato in modo permanente succederà come getto imbuti- 

 forme, convergente dapprima e poscia divergente, ma sempre aderente alle pareti del 

 tubo se venga ammessa una certa appropriata configurazione del tubo. 



In siffatto getto consideriamo ima sezione d' entrata di area F l m. q. , nella quale 

 si possano valutare la pressione, la temperatura e la parte . proporzionale di vapore 

 saturo secco come immensamente poco differenti dalle p l , dalla T e da ca ] , inoltre per 

 la quale designiamo = w t la velocità (immensamente poco differente in valore e di- 

 rezione da particella a particella) delle particelle del miscuglio G perpendioolarmente 

 alla superficie F ] . 



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