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Quindi l' equazione precedente diviene, dopo semplicissime riduzioni, 



Donde 



ì — I u • dp = 



w| w? r p * 



2g~2g il' P 



e per w 1 = 



- = — \v ■ dp . 



io: 2 



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Tale risultato dedotto da considerazioni puramente meccaniche, oggidì può per- 

 mettere qualche dubbio. Perciò occorre riprendere la questione per trattarla anche 

 termodinamicamente. 



Il peso G di miscuglio di x x parti di vapore saturo e di 1 — x x di acqua porta 

 entro il tubo orizzontale l'energia termica interna espressa in chilogrammetri 



inoltre 1' energia cinetica 



G w\ 



La pressione unitaria p l all' entrata produce entro il tubo ad ogni minuto secondo 

 il lavoro meccanico 



Pi • F i • w i = 1\ • ° ■ r i ■ 



Il medesimo peso G asporta dal tubo l' energia termica interna 



inoltre 1' energia cinetica 



G w\ 



La contropressione unitaria p, all'uscita del tubo consuma il lavoro meccanico 



P 2 ■ F 2 • «', = P 2 -G- v 2 . 



Siccome durante l'efflusso permanente non ha luogo alcuna trasmissione di calore 

 attraverso le pareti del tubo, e così pure abbiamo supposto che non succeda alcuna 

 azione discordante di resistenze passive o di urti, così in ogni punto materiale del 

 getto e ad ogni istante non ha luogo alcuna variazione di energia, e quindi la somma 

 algebrica delle predette energie introdotte dal di fuori od asportate verso l'esterno 



