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 le nuove relazioni 



w\ = ic-+- c s -4- 2u • e • cos /? 4 = 2w 8 [l -I- cos /?J 

 e sen a , 



w A sen $ 4 ' 



Siccome fl 4 è supposto immensamente poco minore di due retti, (e quindi cos /? pres- 

 soché = — 1 ), così risulterà w A immensamente piccola. 



Al limite potremo supporre w 4 = 0, e quindi ci risulterà l'energia cinetica 



trasformata tutta in lavoro motore sulla turbina a vapore. 



Adunque una tale macchina motrice può perfettamente sostituire una macchina a 

 vapore con stantuffo nel ciclo ideale di C a r n o t . 



Perciò non havvi alcuna ragione teorica fondamentale per negare alle turbine a 

 vapore l' istesso rendimento delle motrici a vapore con stantuffo. 



Ma ritorniamo sullo studio dell' efflusso con espansione adiabatica nell' appropriato 

 tubo addizionale applicato all' immenso generatore di vapore. 



Ammessa la velocità iniziale w } = 0, trovammo la formula generale per esprimere 

 la velocità w 2 alla fine dell' espansione adiabatica del chilogrammo di miscuglio omogeneo 



— - = — \v ■ dp . 



*9 



Quest' espressione, affine di potere essere integrata, richiede la conoscenza di una re- 

 lazione fra v e p. 



La legge numerica generale più adatta per tale relazione, in qualsiasi genere di 

 espansione, è quella data da Rankine. 



p ■ v' = p l • v[ . 

 Da questa legge si ricava 



1 _' 



V=p ] -P l | -p v 



Pl~'> 



vap =zv 1 -p l j ì p v -cip = 



Perciò 



3 = -J; • f = ì^tt", p[i - (f) '] 



