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e può servire a determinare la w, per qualsiasi pressione p 2 e corrispondente tempe- 

 ratura assoluta T, del vapore saturo. 



Per tali pressioni p x e temperature T x abbiamo ancora l' equazione 



T H — - = T H 



2 1 



atta a determinare la parte proporzionale x„ di vapore saturo esistente nel chilogram- 

 mo di miscuglio, e quindi atta a determinare il volume specifico 



v 2 = a? 2 • u s ■ -+- a . 



Essendo G il peso del miscuglio che attraversa in moto permanente per ogni mi- 

 nuto secondo la sezione generica d' area F s colla velocità u\ 2 , abbiamo ancora l' equazione 



G ■ v s = F • w 

 atta a determinare la sezione F„ . 



Per tal modo postaci una qualsiasi pressione *p , conseguiamo le corrispondenti 

 grandezze 



*■ 2 1 "il 2' 2' 2' ' 2' 2' 2° 



Affine di agevolare tutti i calcoli accennati occorrono tabelle o diagrammi entropici. 



Le pressioni vanno gradatamente decrescendo dal valore p entro l' immenso gene- 

 ratore di vapore al valore p, 2 entro l' immenso condensatore di vapore. 



Continuando ad ammettere che sia chilogrammi la portata permanente dell' ef- 

 flusso determinato dalla precedente formula, che ha per fattore l' area F 9 della sezione 

 d' efHusso, avremo l' istessa G espressa dalla formula generica 



«=*vH-t:[(0-(^p] 



atta a determinare l'area F della sezione in cui si eserciterà una certa pressione p. 



La F sarà un minimo, quando sarà un massimo la quantità fra parentesi entro 

 il radicale. 



Col solito metodo per la ricerca dei massimi, troviamo che la pressione p corri- 

 spondente alla minima F resta determinata da 



P_ 

 Pi 



- - r— "H 7 • 



\ h>-+-ij 



Il corrispondente volume specifico v resta determinato da 



v I v -+- 1 1 _J_ 



Infine la corrispondente portata G risulta pure 



\_v -+- I J V v -+- 1 »j 



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