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Le cose continueranno così fintantoché la pressione esterna non abbia raggiunto il 

 valore della pressione interna p { , per il quale naturalmente la portata diviene nulla. 



Da tutte le considerazioni premesse risulta con chiarezza che, dopo avere trovato 

 la configurazione di tubo d' efflusso la più conveniente sotto tutti i riguardi per un 

 efflusso ad espansione adiabatica, da una pressione elevata p x ad una pressione assai 

 bassa p , sarà sufficiente ridurre sempre più la lunghezza della parte divergente del 

 tubo, affine di conseguire un efflusso in condizioni pressoché egualmente buone, mentre 

 che la pressione esterna viene fatta sempre più grande fino al valore 



■— • 0,58 X J>, , 



per il quale la medesima parte deve scomparire del tutto. 



Infrattanto la portata dell" efflusso resta costantemente eguale al suo valore massimo 



= * x \-^¥*x\p£ìx 



Li' -i- 1 J V v -+- 1 



il 



Dippoi il tulio d'efflusso resta ridotto ad un comune orifizio in lastra grossa, ar- 

 rotondato convessamente all'interno e senza sensibile contrazione all'esterno, di luce 

 esterna = F miu , e di portata teorica 



essendo p la pressione entro e fuori della bocca d' efflusso 



> 0,58 X 1\ ■ 



Da tutte le cose premesse risulta dimostrata pure con chiarezza la convenienza, 

 per non dire necessità, di un tubo d' efflusso configurato breve e convesso verso al- 

 l' interno, poscia per un minimo tratto parallelo all' asse, quindi per altro brevissimo 

 tratto convesso verso all' esterno, ed infine per l' ultima lunga parte conica divergente 

 verso all' esterno, con angolo al vertice, il cui valore più conveniente sembra essere fra 

 10 e 12 gradi. 



Siffatta configurazione si trovava adottata da molti anni negli iniettori per l' ali- 

 mentazione delle caldaie a vapore. 



Ma l' applicazione alle turbine a vapore è dovuta al dottore svedese de Lavai, 

 che la studiò sperimentalmente in modo assai approfondito fino dall'anno 1889. 



