— 215 — 



inoltre 1' energia cinetica 



G u>\ 



-x V- 



g 2 



La pressione unitaria p { all' entrata produce entro il tubo ad ogni minuto secondo 

 il lavoro meccanico 



JP, X F ì X "', =p ì XGX'V ì . 



Il medesimo peso G asporta dal tubo l' energia termica potenziale 



inoltre 1" energia cinetica 



\x<rX [q 2 -+- ' 2 X p 2 ] 



G m 



9 2 



La contropressione unitaria p 9 all' uscita del tubo consuma il lavoro meccanico 



Po X F 2 X "\=P 2 X « X V 



Lo sfregamento del miscuglio lungo le pareti del tubo produce tanti movimenti 

 discordanti che diminuiscono l' energia cinetica, ma contemporaneamente ingrandiscono 

 l'energia termica potenziale, e contribuiscono ad accrescere il lavoro esterno elementare 

 di un chilogrammo di miscuglio 



p X dv 



Ma siffatti effetti sono tutti interni nel getto affluente, perchè non sono prodotti 

 da alcuna forza esterna, come sarebbe la gravità ecc. ecc. 



D' altronde il moto è considerato un moto assoluto permanente, e le pareti sono 

 considerate adiabatiche. 



Adunque, in ogni particella interna e ad ogni istante, non variano minimamente 

 tutte le condizioni dell' energia : quindi la somma algebrica delle energie provenienti 

 dall' esterno deve essere nulla, come nel caso primitivamente considerato delle resi- 

 stenze passive nulle. 



Perciò pure ora abbiamo 



l r -, G w\ 



j X G X [g, -+- a?, X Pi] h — Xy+P.xext',- 



— ~l X G X [q 2 -+- cc 2 X p 2 ] Xy-RXGX» 2 = 



vale a dire 



^— 2^-1- jfo -+-% X^-(?, + * 1 Xpi)]-hp 2 X v 2 —p 1 Xv l = . 



