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 Secondo Stodola, in via normale si potrebbe assumere all' incirca 



l = 0,10 

 [ter le piccole velocità w 



£ = 0,25 



per le massime velocità, o per le piccole differenze fra w % e w in tubi abbastanza 

 lunghi. Le considerazioni precedenti non sono applicabili al caso limite dell' espansione 

 adiabatica del chilogrammo di miscuglio dalla pressione p x ad una pressione p 9 im- 

 mensamente poco inferiore, perchè in tale caso limite tanto la legge numerica senza 

 la considerazione delle resistenze passive 



P, X ©jf = P, X < 

 quanto l' altra colla considerazione delle resistenze passive 



Po X '■'', = jj, X v\ 

 non hanno significato reale. 



In tale caso limite, tanto se non si considerino le reristenze passive, quanto se si 

 considerano vale l'equazione generale 



tr'i vr, 1 r , , 



j[? 2 ■+• -v 2 X Po — ('2, -+- x ì X/»,)]+ Po X v 2 — p, X >-\ = 



2g 



2.9 



A 11 



O • ~"9 /"\ l-O > 



che per 







P 2 = Pl 



g t = ?i 



P 3 = Pi 



li, -= »! 



''2 == ' r 2 X "2 



», = -'-i X "0 



*o X »! -+- a 

 co, X u, -+- a 



diviene, dopo alcune riduzioni, 



LO 2 , UT 1 r 1 r t 



2g ~ 2g ~*~ A^ 2 ~ *' ' "^ Pl X "' ^ ~~ ^ = ° 



ossia 



ivi w 



2# 2o .4 L 2 lJ ' 



La seconda equazione valevole per il caso generale colla considerazione delle re- 

 sistenze passive 



e [^ - §] = 7 fó -r- *. x p 8 - (?, ■+- *, x ^)] -+-J p x de 



Sm-ie VI. — Tomo I. 28 



