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hpI caso limite diviene 



Le due equazioni sommate insieme danno 



L2/7 2r/J 



e quindi 



— 1 



risultato che ci dice che ogni decremento infinitesimo dell" energia cinetica corrisponde 

 ad un incremento positivo dell'energia termica potenziale e ad un incremento positivo 

 del lavoro meccanico esterno; la qualcosa era evidente a priori, uè determina in alcun 

 modo lo stato finale del miscuglio. 



Adunque nel caso limite in questione ci fa difetto una base analitica per le ri- 

 cerche sperimentali, e quindi dobbiamo ricorrere direttamente ai risultati dell* espe- 

 rienza meglio accetti. 



Possiamo ricorrere all'espressione generica della perdita d'energia per ogni chilo- 

 grammo di fluide attraversante un disco di spessore dì 



C w 2 



r 2r/ 



espressione che nel caso di p-=p v e specialmente nei casi di sezioni poco variabili, 

 dà luogo a calcoli meno intricati che nel caso generalissimo di p 2 differente da p . 



Ma tale via è di un'esattezza superflua nella massima parte delle applicazioni. 



Invece per queste, è sufficiente determinare direttamente per via sperimentale la 

 perdita integrale di energia cinetica dovuta alle resistenze passive mediante 1' una e 

 l'altra «Ielle espressioni 



U)\ w\ r ir] ,ir'\ w\ „ U)\ 



2c,~ 2g = -* X 2g 2y ~ Yg = L| X Yg ' 



In generale si preferisce la prima espressione. 

 In tale ipotesi troviamo subito le equazioni 



w\ _ 1 ir'\ 



2Ì,~T^Z 2 X JÌJ 



wl 1 , , 



L 



"'■• Co "'i 1 r n 



2/7 1 -(- L, 2/v .1 L - 



