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8. -■ Le formule precededenti, nella supposizione di - = 1, cioè iter l'altro estremo 



tgo 

 dell'intervallo considerato per la variabilità di — , debbono ricondursi alle formule 



del moto del proietto nel vuoto quanto il campo della gravità sia, come e di fatto, 



tgo 



uniforme. E, appunto per — - - = 1, si ha 



tg# 



F 2 sen2(7) 

 .9, = - -^r- f/o 



X 



o, y = 



x (X 



X 



dy_ 



d.r 



tgpil- 



X 



x„ 



X 



9 



Y 



tg(f), 



Xtgcp 



9. - Ho avuto occasione, occultandomi della compilazione di tavole grafiche in un 

 ufficio tiro alla fronte, di fare confronti fra ordinate calcolate con la regola ora enun- 

 ciata e ordinate calcolate coi due metodi più comunemente usati, e ho riscontrato un 

 accordo che appare discretamente buono nei risultati e sufficiente agli effetti pratici, 

 tanto più che nemmeno i due metodi in uso danno risultati bene concordanti tra loro. 



Qua dove ora scrivo non ho potuto procurarmi altra tavola numerica di tiro oltre 

 quella del cannone da 149 G edizione 1915. Farò perciò un esempio di confronto ri- 

 ferendomi a tale tavola. 



Consideriamo un cannone da 149 G su affusto da assedio alla quota di circa 130 m. 

 sul livello del mare. Il proietto sia la granata di ghisa da 149 G (peso Kg. 30,420), 

 lanciato colla quinta carica cui corrisponde la velocità iniziale di 398 metri al secondo. 

 L'inclinazione sia di 20°, 30', e quindi (ò = 20°,35', essendo 5' l'angolo di rilevamento, 

 tg(p = 0,3755. La tavola di tiro dà X = 5600 m. , a = 27°, 36', tgo = 0,523. 



t£'fi) 

 Si deduce - '—- = 1,392. Applicando la forinola 4) e la tabella dei valori di k si 

 tg(f> 



è calcolata la seguente tabella di ordinate y corrispondenti a £ = 0; 0,1; 0,2.... 



1,0; 1,1; 1,2. 



? 



X 



h 



y 



0,0 







1 







0,1 



560 



0,9353 



197 



0,2 



1 120 



0,8627 



36 3 



0,3 



1680 



0,7823 



494 



0,4 



2240 



0,094 1 



584 



0,5 



2800 



0,5980 



629 



0,6 



3300 



0,494 1 



623 



0,7 



3920 



0,3823 



563 



0,8 



4480 



0,2627 



442 



0,9 



50 40 



0,135^ 



256 



1,0 



5600 



0.- 







1,1 



6160 



— 0,1431 



— 331 



1,2 



720 



- 0,29 41 



- 742 



