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Supponiamo di dividere il sistema S in due parti S s (parte di sinistra) ed S d (parte 

 di destra) mediante una sezione fatta con una superfìcie a, che per semplicità riterremo 

 piana, ed indichiamo con a s e o d le superficie scoperte dalla sezione a e limitanti in 

 corrispondenza al taglio fatto le parti S s ed S d . Se nei punti omologhi delle superficie 

 a s e a d si intendono applicate delle forze n uguali fra loro, ma di segno contrario 

 ed uguali alle azioni che le due parti S' s ed S' d per effetto delle forze attive P e delle 

 corrispondenti reazioni R prodotte dai vincoli fìssi supposti nel sistema, si trasmette- 

 vano a traverso la superfìcie a, l'equilibrio di ciascuna delle due parti S s ed S d non 

 viene in modo alcuno turbato, né si produce alcuna ulteriore deformazione. È impor- 

 tante notare che le forze n daranno origine, riducendole ad un punto della sezione, 

 comunemente al baricentro, a tre caratteristiche meccaniche (sei nello spazio) X s ed X d 

 (componente assiale) F s ed F d (componente tangenziale o di taglio) e M s ed M d (momento 

 flettente) essendo 



M s = — M d =±M a 



Se a queste caratteristiche meccaniche nelle sezioni a s e a d supposte rigide noi ne 

 sostituiamo altre come risultanti di forze jt diverse da quelle prima considerate, le due 

 sezioni <j s e a d non resteranno più a contatto e si sposteranno nel piano (oppure nello 

 spazio) in modo da subire rotazioni tì x e 6 d e traslazioni del baricentro parallele agli 

 assi rappresentati coi simboli u s ed u dy v s e r d . Questa deformazione od altra analoga, 

 incompatibile coi vincoli imposti (incongruente) e divenuta solo possibile per effetto del 

 taglio supposto, dicesi distorsione ; le X, F ed M che producono la deformazione con- 

 siderata prendono il nome di caratteristiche meccaniche di distorsione e le u, v, di 

 caratteristiche cinematiche di distorsione : gli spostamenti relativi delle due sezioni pos- 

 •sono essere rappresentati coi simboli 



rt a ^^ u s — u d 



b a = v s — v d 



fa = d s — 6 d 



Premesse queste considerazioni e ritenuto eseguito il taglio nella sezione a, suppo- 

 niamo che sul sistema vengano ad agire successivamente prima le forze P' e poscia 

 le forze P" congiuntamente a caratteristiche meccaniche di distorsione rispettivamente 

 X' s , F' s , M' s , X' d , F' d , M' d ed X" , F" , M'J ed X' a ' , F'à , M' d ' . Queste ultime (le carat- 

 teristiche meccaniche di distorsione) potranno essere assunte ad arbitrio se le due parti 

 S a ed S d sono ciascuna soggette a vincoli fissi atti a mantenerle immobili nel piano 

 (o nello spazio) qualora vengano riguardate come corpi rigidi, cioè a tre vincoli nel 

 piano e sei nello spazio. Se invece i vincoli sono deficienti rispetto alle condizioni di 

 immobilità, allora le forze jt, e conseguentemente anche le caratteristiche meccaniche 

 di distorsione, non sono più completamente arbitrarie, ma insieme alle forze e reazioni 



