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finora generalmente ammesso bisognerebbe trascurare p 2 , ciò che non è lecito fare. Ma 

 Michelson e Morley, pur avendo riconosciuto (1) il giusto valore dell'angolo 

 hanno continuato a ritenerlo eguale a p. 



I tempi t x e t 2 impiegati dalla luce per andare da A Q ad F secondo le due sepa- 

 rate vie, calcolati nell'ipotesi di (p = p, e supponendo non eguali le distanze A Q B X = l 

 ed A B 2 = l 2 , sono dunque : t l = 2/, : j/ 1 — p 2 • e e t 2 = 2l 2 : (1 — p 2 ) • e, od anche 



— 21 I 1 \ — 21 



i. = — - ( 1 H p'), t 9 = — - (1 -4- p 2 ). Perciò quando /. = L esiste fra i due fasci 



1 e \ 2 I ■ e i ~ 



interferenti una differenza di fase corrispondente ad un maggior cammino lp 2 del secondo 

 fascio. Dovranno dunque apparire delle frangie ; e queste dovranno spostarsi, o più pre- 

 cisamente il fenomeno dovrà mutarsi in uno ad esso simmetrico, se la traslazione ha 

 luogo secondo A Q Y invece che secondo A Q X, ciò che si realizza facilmente facendo com- 

 piere all'apparecchio una rotazione di 90°. 



L'interesse supremo di questa esperienza consiste appunto nel non essere mai stato 

 constatato questo spostamento di frangie. 



Per rendere conto di questo risultato si sono battute due diverse vie. Durante una 

 conversazione fra Fitzgerald e Lodge (come racconta quest'ultimo) sorse l'ipotesi 

 della contrazione longitudinale dei corpi che si muovono attraverso l'etere, la quale 

 indipendentemente fu più nettamente enunciata da Lorentz. Che tale ipotesi a tanto 

 valgasi vede subito, perchè basta cambiare l 2 in /,j/l — p 2 nei precedenti valori dei 

 tempi per renderli eguali. A primo aspetto quest'ardita ipotesi appare strana ; ma tale 

 cessa di essere per chi ritiene, secondo l'attuale general tendenza, che le forze mole- 

 colari, compresa la coesione, siano di natura elettrica. La spiegazione basata su questa 

 ipotesi suol essere preferita a quella che sgorga naturalmente dal principio della Rela- 

 tività, da parte di coloro, ai quali la lunga consuetudine del metodo sperimentale ha 

 infuso una certa diffidenza verso tutto ciò che, confinando più o meno colla metafisica, 

 minaccia di far perder contatto col mondo reale o con ciò che si è costretti ad am- 

 mettere come tale. Tuttavia è giusto riconoscere, che la Teoria della Relatività, dap- 

 prima semplice generalizzazione del principio del moto relativo, ha acquistato già e 

 sempre più va acquistando un considerevole sviluppo, e rimarrà sempre a testimoniare 

 dell'acume di chi ha saputo crearla. 



P(2 — P). 



Ammettendo per (D il valore dato da tg© = - — - si arriva a questa notevo- 



1 r ° r 2(1-/9) 



lissima conseguenza, e cioè che i due raggi luminosi, che la lastra A Q C ricava dal 

 raggio incidente OA , non coincidono fra loro uscendo dall' apparecchio, come invece 

 avviene quando non v'è traslazione di esso. Infatti il primo raggio segue la via 

 A fì DF = 21 1/ 1 -|- tg 2 (f), ossia 2l-\-lp 2 trascurando le potenze di p superiori alla se- 

 conda. Il tempo impiegato dalla luce per andare da .4 a F è dunque (21 -+- lp 2 ) : e. 

 Durante questo tempo la lastra, colla sua velocità v, va da ^1 ad A l7 essendo 



(1) Pliil. Mag. t. XXIV, p. 459 (1887). 



