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espone qui costituisca una obbiezione al modo di vedere oggi generalmente ammesso 

 india Fisica in rapporto alle conseguenze ricavate dalla celebre esperienza. 



Il metodo al quale mi sono attenuto è il seguente. Assunta un'onda piana MN (flg. 1) 

 come sorgente, determino le sue due imagini coniugate fornite, una dalla luce che si 

 riflette prima su A C Q poi su Z? p l'altra dalla luce riflessa prima su B 2 e poi sulla 

 lamina inclinata. Quelle due imagini risultano non parallele, né parallele alla direzione 

 della luce incidente, come lo sarebbero invece se mancasse la traslazione. Esse si com- 

 portano quindi come le due ••imagini fornite per riflessione dalle due faccie di una lamina 

 a faccie non parallele, e solo per questo devono dar luogo alla formazione di frangie. 



2). Riflessione sopra uno specchio in movimento. - Dovendo determinare per mezzo 

 del principio di Huygens in numerosi casi speciali la direzione che assume il raggio 

 riflesso, allorché lo specchio è in moto secondo una determinata direzione, era comodo 

 preparare una forinola dotata della massima generalità. Non mi consta che una simile 

 forinola sia stata da altri stabilita; ecco ad ogni modo come l'ho ottenuta. 



Sia Z Q (flg. 2) lo specchio piano (o più precisamente la traccia sua sul piano di 

 figura assunto parallelo tanto alla direzione dei raggi luminosi quanto alle direzioni A Q X 

 ed A Q Y (flg. 1) che si attribuiranno poi alla traslazione). Si supporranno definite le dire- 

 zioni delle rette più importanti per mezzo dell'angolo di cui occorre girare la retta OX 

 verso sinistra per raggiungerle. Così, la direzione della luce incidente A Q OP sarà definita 

 dall'angolo XOP = a, e quella della normale ON allo specchio (dalla parte della faccia 

 riflettente) dall'angolo XON = /?. Sia OB.B 9 un'onda incidente, che tocca in lo specchio. 



Il punto B { della stessa onda toccherebbe lo spec- 

 chio Z Q più tardi in C, se questo non si spostasse; 

 ma se si sposta per esempio nel senso OX, lo toc- 

 cherà invece in un punto D tale, che il tempo im- 

 piegato dallo specchio a spostarsi da ad E sia 

 eguale a quello impiegato dalla luce per per- 

 correre il cammino B x D. Cioè si deve avere: 

 OE : v = B .D : e, dicendo v e e le due velocità 

 dello specchio e della luce. Se quindi s' imagina la 

 sfera di centro e di raggio # Z), e si conduce il 

 piano FD ad essa tangente e passante per D, 

 questo piano sarà un'onda riflessa in virtù del 

 principio di Huygens, e tutte le altre onde riflesse ottenute considerando gli altri punti 

 come B 2 dell'onda incidente risulteranno parallele ad FD. La retta OH ad esse perpendi- 

 colare sarà il raggio riflesso corrispondente al raggio incidente A O. Si vede così, cosa 

 questa del resto da tempo nota, che lo specchio in moto si comporta come uno specchio 

 fisso ODZ' , inclinato su Z Q di un angolo Z q OZ' = q. Evidentemente, se lo specchio non si 

 spostasse, il raggio riflesso sarebbe OG e non OH, e l'angolo GOH è uguale a 2« per 

 una ben nota proprietà. Fin qui si tratta di cose conosciute; ma bisogna andare 

 avanti e stabilire una formola che dia a in funzione delle diverse variabili. 



