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 x % si identifica con OE, y 2 con EO v e si ha quindi : 



2lp 21 



X 2 = " ~2 "+" ~ —> Sen 2<d 9 ì P-2 



Giunti a questo punto, quando si trattava dell' imagine della fig. 3 il calcolo 

 era finito ; qui occorre ancora mettere al posto di a il suo valore, che si ricava 



P 



dalla forinola (1) ponendovi a = — 180°, @ = — 45°, e cioè: tga =. — - — in va- 



p 2 Al 



lore assoluto. Si trova quindi : x n = 21 -^— — , , y a = — —5— —5. Sviluppando 



2 — p~ — p- - 2 — p~ — p B 



in serie secondo le potenze di p e trascurando quelle di ordine superiore al secondo 



si ha Analmente : 



(0) oc 2 = lp 2 , y 2= 2l-+-lp 2 . 



L' imagine M 2 N~ del piano MN rimane così completamente determinata, in quanto 

 che essa passa per o ed è inclinata di 2o 9 come mostra la figura. Per uniformità indi- 

 cheremo con <p questa inclinazione, che al solito grado di approssimazione risulta essere : 



(6) $ 2 ^p- l -p\ 



La considerazione seguente permette di render conto in modo semplicissimo del 

 fenomeno ottico dovuto all' interferenza delle onde, che da M Ì N ] (fig. 3) e da M N (fig. 4) 

 si avanzano verso l'osservatore. Nella fig. 5 si sono disegnate le traccie M X N X , M 2 N 2 

 sul piano di figura di quelle due imagini coniugate. Si segni ora sulla figura la retta 

 L { bisettrice dell' angolo compreso fra M l N ] ed A^X, e la retta L 2 che divide in parti 

 eguali 1' angolo compreso fra M„iV ed A^X. Se ora si considerano L x ed L come le 

 traccie sul piano di figura delle due faccie di una lamina trasparente (la cui sezione 

 trasversale è stata tratteggiata per farla meglio risaltare), i piani M 1 N Ì ed M N 

 divengono le imagini del piano A fì X prodotte per riflessione rispettivamente sulle due 

 faccie L ed L della lamina. Quindi si possono considerare i due treni d' onde inter- 

 ferenti come provenienti da un' onda A Q X propagali tesi nel senso A Q Y, che poi si riflette 

 sulle faccie L ed Z 9 . Ben inteso, si trascura la rifrazione che subirebbero le onde 

 attraverso L se quella lamina fosse una lamina reale. L'effetto dell' apparecchio 

 di Miche lson s'identifica così con quello che darebbe la lamina L X L 2 , che si potrà 

 quindi chiamare « lamina equivalente ». È chiaro che l'angolo compreso fra le due 



faccie della lamina equivalente è — (<p — (p 2 ) = - p 2 , e che le inclinazioni delle nor- 



mali alle due faccie L x ed L sull' asse A fì Y sono rispettivamente o ed o 2 , ossia 

 1 1 , . 1 1 2 



1?^l9' ed 2P-' A P- 



Naturalmente la lamina ideale L { L. y non dà quelle riflessioni multiple, di cui biso- 

 gnerebbe tener conto nel caso di una vera lamina trasparente. 



