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Onde non incorrere in malintesi è necessario notare, che due punti delle imagini 

 coniugate MN y , M 2 N 2 corrispondenti ad un medesimo punto dell" onda incidente MN 

 (fig. 1), come per esempio i punti ( ed 2 , non sono imagini di un medesimo punto 

 dell' onda, che si imagina giungere dal basso all' alto sulla lamina « equivalente » 

 Infatti abbassando da O l la perpendicolare O^P^ ad L x 

 e da 2 la perpendicolare g P g ad L 2 si vede, che { , 2 

 sono imagini di due diversi punti P t , P 2 dell' onda piana 

 A X. Ciò non toglie validità a quanto si è esposto, qua- 

 lora la superfìcie piana MN (fig. 1) presa come sorgente 

 luminosa sia, come appunto si è supposto, una super- 

 fìcie d' onda realizzata mediante una sorgente puntiforme 

 collocata nel fuoco d'una lente convergente; ma non 

 sarebbe così, se si prendesse come sorgente una larga 

 superfìcie luminosa MN. Se così fosse si cadrebbe nelle 

 condizioni delle così dette frangie localizzate, visibili 

 più o meoo nettamente secondo che sono più o meno 

 completamente soddisfatte certe condizioni note. Ma nel 

 caso supposto, cioè della sorgente puntiforme, tutti i 

 punti di una stessa onda MN (fig. 1), oppure M X N. 

 (fig. 5), oppure M N od anche dell' ipotetica onda A Q X, 

 hanno identiche fasi, e si potrà osservare l'interferenza 

 con cannocchiale puntato all' infinito, nel modo seguente. 



Si supponga che 1' asse del cannocchiale giaccia se- 

 condo A Y, come sarebbe naturalmente il caso se non vi fosse la traslazione terrestre ; e 

 non v' è motivo di spostarlo, stante l'estrema esiguità dell' effetto che questa produce. 

 Sia DE l'obbiettivo del cannocchiale, C il centro ottico, FG il piano focale principale. 

 L'onda M l N l propagandosi fin entro il cannocchiale andrà a formare una imagine Q i , che 

 evidentemente si determina conducendo da C una retta CQ diretta perpendicolarmente ad 

 MN , e che fa quindi con YII un angolo (p . Del pari l'onda M i N i produrrà una 

 imagine coniugata alla precedente in Q , essendo l'angolo HCQ 2 eguale a (p 2 . Le 

 frangie, che appariranno nel campo dell' oculare, saranno quelle dovute alle due ima- 

 gini coniugate Q l e Q 2 . E queste saranno rette luminose parallele fra loro e perpen- 

 dicolari al piano di figura, se, come di consueto, si prenderà come primitiva sorgente 

 una fenditura o altra sorgente lineare anziché un punto. Come si vede, I' effetto otte- 

 nuto è assai simile a quello che danno tanti altri apparecchi d' interferenza, per 

 esempio gli specchi di Fresnel. 



Senonchè nel caso attuale le due sorgenti coniugate Q^ , Q non son poste simme- 

 tricamente, e, ciò che ha maggior importanza esiste fra esse una differenza di fase 

 commisurata al maggior cammino lp~ = y — y della luce proveniente dalla onda M N 2 . 

 A rigore questo valore lp l sarebbe esatto se le due onde M N x ed M 2 N 2 non fossero 

 inclinate, cioè se gli angoli <p 1 e (p 2 fossero nulli. Ma si scorge facilmente che, nei 

 limiti di approssimazione adottati, il detto valore rimane invariato. 



