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Per T estrema piccolezza di p 2 le frangie riusciranno assai lontane una dall'altra, 

 e quella centrale si troverà alla destra e a grande distanza dal centro del campo 

 dell' oculare ; anzi praticamente apparirà un chiarore sensibilmente uniforme. Saranno 

 invece visibili ed utilizzabili allo scopo dell' esperienza, se gli specchi non saranno ben 

 esattamente orientati, o se, dopo averli disposti nel modo indicato, se ne inclinerà uno 

 in modo conveniente. 



4). Traslazione trasversale rispetto al fascio incidente. È necessario adesso 

 determinare le due imagini coniugate di un' onda incidente MN per 1' altro caso prin- 

 cipale, quello cioè del moto diretto parallelamente all' asse A Y, ossia trasversalmente 

 rispetto alla direzione della luce incidente, per esempio da B verso A Q (flg. 1). Sic- 

 come i' calcoli relativi al caso attuale sono meno semplici dei precedenti, così per 

 evitare inutili complicazioni supporrò sino dal principio a=0, cioè il punto centrale 

 dell' onda, assunta quale sorgente collocato in A. (fig. 6), Seguiamo dapprima la luce 

 che si riflette sn A^C^ e sullo specchio B . 



Se la lamina A C Q fosse immobile un raggio che ad essa pervenisse nella dire- 

 zione OA Q si rifletterebbe secondo A Q B. ; ma in causa del movimento la laminasi com- 

 porta come uno specchio AC' formante con AC un angolo, 

 che risulta essere precisamente». Infatti ponendo a = 90° e 

 = 180° -t- 45° nella (1) essa dà tgo = p : (2 — p). Quindi 

 i raggi riflessi in A C Q (e quindi ancora le onde riflesse verso BJ 

 si propagano secondo una direzione A Q Q, che forma con A B l 

 un angolo 2« 1 . Accade su B { la seconda riflessione, per la quale 

 (a differenza di quanto accadeva nel caso della figura 3), occorre 

 far uso ancora della forinola (l). Di più. il raggio A Q incontra 

 lo specchio, non quando questo è in B , ma in B\, ove esso 

 è pervenuto nel tempo durante il quale la luce si è propagata 

 da A a Q. Si ha cioè A Q Q : c= PQ : v, e lo specchio stesso 

 si comporta come se fosse immobile, ed orientato secondo QF, 

 che forma con AX un angolo a, se così si indica il valore 

 fornito pel caso attuale dalla forinola (1), cioè ponendo in questa a . — 180° — 20j, 

 (3 = 0. Si trova : 



p sen 2», _ p 2 (2 — p) 











i^- 





^ 







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Y / 











B, / 



P 







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"V-j / 



^Q- 









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A 







% 





Fig. 5 



tg a 



1 -t-/)cos2» 1 



2 — p 2 



Basterà ora segnare il [muto simmetrico ad A Q rispetto al piano FQ per avere 

 P imagine del punto centrale di un' onda MN supposto come nei casi precedenti posto 



in A Q . 



Bisogna adesso determinare le coordinate di 3 , cioè A Q F ed EO^, che verranno 

 indicate con x\ A y . 



La relazione A Q Q : e = PQ : v si può scrivere A Q B\ • v = (l — A Q B\) c • cos2o, e se 



