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Se questo angolo, pur restando abbastanza piccolo per potere impunemente trascu- 

 rarne le potenze superiori alla prima, è tuttavia grande relativamente a p 2 (il che è 

 perfettamente possibile visto il valore di p 2 ) si può scrivere approssimativamente 

 <!>, — $ =2^, e cioè la distanza fra le due imagini coniugate risulta sensibilmente 

 proporzionale a a. L' intervallo fra le frangie d' interferenza generate da Q { e Q 9 varia 

 dunque in ragione inversa di fi. Perciò il fare variare 1' angolo fi fornisce un comodo 

 mezzo per rendere a piacere più o meno grande V intervallo fra le frangie, e far sì 

 che esse appaiano abbastanza nette e ben definite, mentre altrimenti, stante la picco- 

 lezza di p~ esse sarebbero così larghe e sfumate da dare quasi al campo visivo 1' a- 

 spetto di un chiarore uniforme. 



È quasi superfluo osservare, che alla stessa conseguenza si perviene col prendere 

 in considerazione la lamina equivalente L X SL^ della fìg. 5 (Memoria precedente). L' an- 

 golo fra le due faccie di essa vale l / ( ( D — <!>«,), quindi al crescere di fi aumenta in 

 maniera sensibilmente proporzionale, e diminuisce 1' intervallo fra le successive frangie 

 del sistema generato dai raggi riflessi dalle due faccie della lastra. 



In quanto precede si è studiato 1' effetto ottenuto inclinando di un angolo fi il 

 primo specchio, e lasciando nelle orientazioni di 45° e 90° rispettivamente la lastra 

 semiargentata ed il secondo specchio. Ma si comprende che analoghi risultati si otten- 

 gono spostando angolarmente qualche poco anche questi due riflettori. 



Il calcolare le imagini finali M M ed M 2 N 2 in questo caso il più generale di 

 spostamenti angolari dati ai tre riflettori è cosa molto indaginosa, per quanto riguarda 

 le coordinate X v T , ed X , Y , quand'anche si ammetta sempre che gli spostamenti 

 dati ai riflettori siano assai piccoli. Non è difficile invece determinare nel caso gene- 

 rale il valore di 4>j — <J) g , da cui dipende la distanza fra le successive frangie d'in- 

 terferenza. 



5). Distanza delle frangie nel caso più generale. - Per determinare $, — 4> 2 nel 

 caso in cui, non solo il primo specchio (fig. 2) sia stato girato di un angolo fi 7 ma 

 in pari tempo si sia spostata di un angolo A la lastra semiargentata, ed il secondo 

 specchio di un angolo v, basta far uso ripetutamente della forinola (1) nel modo che 

 sto per esporre, limitandomi a qualche indicazione essenziale e riferendo i risultati 

 finali. Si suppone sempre che la luce giunga all'apparecchio nella direzione A X, e che 

 la traslazione terrestre avvenga nella direzione 4 7 inclinata su A.X di un angolo <) . 



Consideriamo in primo luogo la luce riflessa prima su A Q C e poi sopra B E . 



Nella prima riflessione il fenomeno ha luogo come se la lastra fosse immobile, 

 ma spostata in A c } dell'angolo o , che si ricava dalla formola (1) ponendovi a = 0, 

 /} = 135° -{- À. Il risultato che si ottiene è 



— p [sen (A — d) -+- cos (A — ^)1 (sen A — cos A) 



tg«, = - 



1 2 — p [sen (A — d) -+- cos (À — d)] (sen /L -+- cos/l) ' 

 Trascurando le potenze di p superiori alla seconda, e poscia ammettendo A abba- 



