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del catodo, ma la deviazione stessa decrescerebbe andando verso l' elet- 

 trodo positivo. Intanto la deviazione galvanometrica sarebbe nulla se una 

 delle sonde é presso l'anodo e l'altra al limite dello spazio oscuro, ma 

 acquisterebbe valori di opposto segno allorché quest'ultima viene o avvi- 

 cinata al catodo o da questa allontanata. 



Mentre dunque é noto da tempo (E. Wiedemann, Warburg etc.) 

 che nelle vicinanze del catodo esiste una grande e rapida variazione di 

 potenziale, nulla di sicuro si può ricavare dalle citate esperienze intorno 

 alla distribuzione del potenziale stesso nei punti immediatamente vicini 

 all'elettrodo negativo. 



§ 4.° — Esperienze col galvanometro. 



Anche senza ammettere, come è stato finora ammesso da tutti (1), che 

 il potenziale assunto dalla sonda sia quello dell' aria che la circonda (e ve- 

 dremo che questa supposizione non è sempre legittima) è chiaro che la 

 corrente derivata per mezzo della sonda in un galvanometro, non darà in 

 generale una misura relativa di quei potenziali, od almeno dei valori che 

 il potenziale avrebbe avuto senza la circostanza dell'effettuata derivazione, 

 a meno che la resistenza dell' istrumento non sia grandissima. Ma è 

 chiaro altresì che se il galvanometro ci mostrerà delle correnti d'intensità 

 crescente sino ad un massimo, allorché la sonda si allontana dal catodo, 

 si avrà una conferma del fatto citato in principio di questo scritto. 



Le comunicazioni possono essere disposte in due maniere principali. 

 Una estremità del filo del galvanometro comunica sempre colla sonda ; 

 ma l' altra estremità può comunicare o coli' anodo o col catodo. Nel primo 

 caso si ha la disposizione del diagramma fig. 5, e nel secondo quella 

 della fig. 6. È il caso della fig. 5 quello che corrisponde all'esperienza 



Fig. 5 



Fig. 6 



(1) Warburg, Wied. Ann. 31, pag. 553 (1887). 

 Serie V. — Tomo III. 



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