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di questa Scuola degli Ingegneri una parte principale della diminuzione 

 nell' altezza del getto devesi attribuire all' attrito prodotto sulT acqua dal 

 perimetro della luce d' efflusso. Azione questa principale e simile a quanto 

 succede nei lunghi tubi , e che col suo predominio dissimula 1' effetto 

 di tutte le altre. 



Che queste considerazioni sieno conformi alla verità mi sono dedicato 

 a determinarne le prove ricorrendo alla esperienza. A tale fine ho pre- 

 parato luci circolari in lastre sottili di 25 diametri differenti fra loro 

 di Y 4 di millimetro fino a 5 millimetri , e di 1 millimetro dai 5 fino ai 10, 

 disponendo di 5 carichi differenti, e cioè di carichi della grandezza di 

 metri 3,095; 1,90; 0,90; 0,45; 0,36, ho misurato 125 carichi d' efflusso 

 ed i risultati di tali misure sono consegnati nella Tav. I a , dove sono 

 registrati i carichi, ed i diametri d' efflusso. 



Dei carichi però ne sono indicati tre, e cioè il disponibile o teorico h, 



V effettivo ti misurato direttamente, e 1' empirico h" dedotto dalla formola 

 di cui si dirà in progresso. 



Paragonando questi carichi corrispondenti alle colonne h ed ti rimane 

 confermato che le differenze fra i carichi teorici ed effettivi crescono col 

 crescere del carico ed al diminuire del diametro della luce d' efflusso. 



Fatti poi (Tav. IP) i cinque diagrammi corrispondenti ai cinque carichi 

 dove gli assi sieno per le ordinate quello dei carichi e per le ascisse 

 quello dei diametri delle luci, si sono trovate cinque curve convergenti 

 assintoticamente verso gli assi medesimi , e che nella forma ci si sono 

 presentate colla apparenza di iperboli. E che tale debba essere la natura 

 di quelle curve troviamo un appoggio nel seguente ragionamento. 



Se P attrito , noi diciamo , e una cagione per la quale si diminuisce 

 1' altezza del getto, tale resistenza non deve essere diversa in massima 

 dall' analoga che si produce nel movimento per lunghi tubi, e quindi 

 deve essere proporzionale direttamente al quadrato della velocità e quindi 

 al carico d' efflusso , ed inversamente al raggio medio od anche al dia- 

 metro della luce. Se cosi é la differenza h — ti fra il carico teorico e 



V effettivo detto d il diametro della luce, ed essendo v = [/2gh la velocità 

 d' efflusso si potrà porre 



(1) h — ti=a- 1 



a 



onde F altra equazione 



