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l' obbiettivo i quali divergano fra loro, cosicché prolungati conveniente- 

 mente s'incontrino in un punto dell'asse ottico del sistema, che sarà il 

 punto anallatico, situato fra le due lenti. 



Il modo con cui il cannocchiale anallatico soddisfa alla seconda con- 

 dizione apparisce chiaramente osservando il percorso dei raggi luminosi 

 paralleli all'asse, partenti dai fili p e q che incontrano in p' e q' la lente 

 anallatica dando luogo ai raggi rifratti p'f e q'f i quali passano pel fuoco 

 anteriore f della lente stessa ed incontrano l'obbiettivo nei punti m ed n 

 trasformandosi nei raggi emergenti mQ, nP che prolungati si intersecano 

 sull'asse nel punto anallatico A. 



Se ora si indicano con 



A la distanza della lente anallatica dall'obbiettiva, 



(p x e (p 2 le distanze focali rispettive delle due lenti, 



si dovrà avere, perchè siano soddisfatte le due indicate condizioni, 



(1) ft>A>&. 



Quelle condizioni e questa relazione definiscono e limitano il problema 

 di rendere anallatico, con anallatismo centrale, un dato cannocchiale. 



Dalle nozioni più elementari della teoria delle lenti, giova soltanto ri- 

 cordare, per quelle qui considerate, l' equazione 



(2) .1 = 1—! 



w FDD' 



che lega la distanza focale F di una lente e le distanze coniugate D e D' 

 dalla lente di un oggetto e della sua immagine virtuale. 



Per la seconda delle condizioni superiormente indicate i punti /, fuoco 

 anteriore dell' anallatica, ed A punto anallatico, sono coniugati rispetto 

 alla lente obbiettiva e per essi l'equazione (2) dà 



(3) 



1_ _1_ J_ 

 ft = ~A — <p 2 OA' 



Equazione di cui si serviva il Porro e di cui si servono tutti i costrut- 

 tori di cannocchiali anallatici e che non può dar luogo ad errori quando 

 sia combinata colle relazioni (1) fra <p l , A e (p z . 



Nella pratica la distanza OA può sovente ritenersi eguale alla metà 

 della distanza focale dell'obbiettivo, ossia 



(4) 0A = Y 



