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 di covrenti. Esse assumono così la forma 



-, - -„ I) -, iMo 



I -t- i> I = -=r con ti = -=7- 



(II * Z 



j"h- w "j'=0 



ÌMco 



Da queste, come dalle (I), si possono dedurre le equazioni stesse tradotte in mi- 

 sura di flussi magnetici. Riferendoci al caso in cui i campi magnetici pertinenti alle 

 correnti primaria e secondaria sono abbracciati allo stesso modo da tutte le spire del 

 medesimo circuito (che è poi il caso pel quale principalmente riesce utile la considerazione 

 dei flussi), e indicando con n e n" i numeri di spire costituenti i due circuiti ; con 

 <P' la caratteristica del flusso del campo primario abbracciato per intero dalle spire 

 primarie e con A ,( l>' quella della parte abbracciata anche dalle spire secondarie e 

 quindi comune alle due spirali ; con <I>" e À n( $>" le caratteristiche corrispondenti rela- 

 tive al campo secondario, avremo da un lato 



ri® ,, ri'V fc'W n'À'W 



r r ' r r\ 



mentre d'altro lato, per la legge dei circuiti magnetici, /l'<l>' e A"$>" saranno pro- 

 porzionali a ri I' e ri' I" divisi per le rispettive riluttanze, che, avuto riguardo alla 

 doppia espressione di M, si vede essere uguali : onde si ha da considerare un valore 

 unico, che rappresenteremo proporzionalmente con p, della riluttanza per il circuito 

 magnetico comune (cioè che si concatena con ambedue le spirali) percorso dalle linee 

 dei fasci parziali cui si riferiscono /?.'<P' e a"$". Ne risultano le relazioni 



^-, ni «-., ni 



[ ' A'p' A"p 



12 112 ili ti «■•' 



n ,, n nn Al . , „ , , 



< B > L -ìTp> L =r- P ' V= ir : Tv< = * r - 



Eliminando per mezzo delle (A) le /', I" dalle (I) o (II) si perviene alle equa- 

 zioni corrispondenti in misura di flussi, riduttibili alla forma 



/"K' , ~'/S" n D -, iLo.,, 



tp _|_ v q» = __ __ con r = — —A 



O"H-^"O'=0 » „"=%?%. 



Z 



Ritorniamo ora alle (I). Eliminando I" dalla prima mediante sostituzione del valore 



