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della torsione del filo di sospensione. Essa è tanto maggiore quanto più è abbondante 

 il flusso di elettricità fornito dalla sorgente, e, in generale, quanto maggiore è l' in- 

 tensità del campo magnetico. Adoperando la macchina ad influenza, capace di fornire 

 una corrente di circa l / s di milliampère, gii effetti sono evidentissimi; cogli accumu- 

 latori, che permettono l' impiego di correnti più intense, per esempio sino a 2 o 3 

 milliampère (non più oltre per non compromettere l'apparecchio) si ottengono rotazioni 

 velocissime. In tale caso può essere conveniente sopprimere il filo di sospensione e 

 munire il cilindro girante d'un cappelletto d'agata o di vetro, come quello dell'ago 

 d'una bussola e come questo riposante su una punta acuta. Si elimina così l'effetto 

 della torsione del filo. È ancora possibile sostituire al filo di bozzolo un sottile filo 

 metallico (platino di l /^ di millimetro di spessore) pel quale si può far giungere la 

 corrente al cilindro. L'elettrodo J della fig. 1, e così ./, K della fig. 2, divengono 

 allora inutili; ma è necessario, per ovvie ragioni, circondare il filo metallico mediante 

 un cannello di vetro. Bisogna però notare, che se la corrente giunge ad un cilindretto 

 sospeso per mezzo del filo di sospensione, la corrente stessa, prima di passare dal cilindro 

 al gas, deve percorrere radialmente la base superiore del cilindro e in parte anche 

 le sue generatrici. Allora all'azione ionomagnetica si aggiunge quella di egual senso 

 esercitata direttamente su quella corrente dal campo, come nelle usuali esperienze delle 

 rotazioni elettromagnetiche. Per tal modo il fenomeno perde in parte il proprio carat- 

 tere, o almeno diviene un fenomeno misto. 



3. Traiettoria d'una particella elettrizzata fra elettrodi cilindrici coassiali 



mentre agisce un campo magnetico. 



Possono rimanere dei dubbi sulla validità della spiegazione generica delle rotazioni 

 data più sopra in causa dell'esistenza del campo elettrico prodotto dagli elettrodi. 

 Occorre dunque esaminare che forma abbiano in tal caso le traiettorie delle particelle 

 elettrizzate. Si vedrà che il campo elettrico cambia bensì la loro forma, ma non de- 

 termina nessuna differenza sostanziale nella spiega- 

 zione stessa. È comodo, a tale scopo, prendere in 

 considerazione il caso semplicissimo di elettrodi ci- 

 lindrici coassiali infinitamente lunghi con campo 

 magnetico uniforme diretto secondo l'asse di essi. 

 Con ciò si chiarirà la spiegazione pel caso della 

 x esperienza fig. 1, il quale si avvicina assai al caso 

 teorico, specialmente quando all'anello HI fig. 1 si 

 supponga sostituito un alto cilindro, ciò che non 

 modifica sensibilmente i fenomeni osservati. 



Siano R xì R 2 (fig. 3) i raggi delle sezioni dei 

 due cilindri fatte dal piano di figura preso perpendi- 

 colarmente al loro asse passante per 0, V il poten- 

 ziale in un punto fra i cilindri, che è della forma 7 = a -+- 6 log f , essendo r la 



