eH R 2 2 — 







- r 



g 2eb , R 2 

 v = — log — -, 

 M r 



2M r 



i 



— 102 — 



Supponiamo per esempio che il cilindro di raggio R { sia catodo (b >> 0), e che 

 un elettrone parta senza velocità iniziale da un suo punto A. Poiché in questa ipotesi 

 r Q = i?j le (4) diverranno : 



eH R? — r~ . 2e& , r 



y fl = * , ?r = — log — . 



6 2m r ' m B i? 1 



La componente y fl è dunque negativa, e l' elettrone, partito da A normalmente al 

 catodo, descriverà una traiettoria come AB, cioè girando intorno all'asse nel senso 

 delle treccie F, F. 



Analogamente, per un ione positivo di massa M partente da un punto C dell'anodo 

 si avrà : 



Anche in tale caso y Q è negativo, e perciò la traiettoria avrà una forma come CD. 



Infine se il cilindro più largo fosse catodo le traiettorie risulterebbero incurvate 

 come AB', CD'; ed analogamente si dica se il campo magnetico venisse invertito. 



Come si vede, il campo magnetico fa diventare curvilinee le traiettorie delle par- 

 ticelle elettrizzate, le quali senza di esso percorrerebbero delle rette passanti per se 

 abbandonate senza velocità iniziale all' azione del campo elettrico. Inoltre si vede, che 

 il senso in cui le dette traiettorie risultano incurvate è il medesimo di quello che si 

 riscontrò, allorché le particelle si muovevano sotto l' azione di un campo magnetico 

 uniforme e senza che esistesse campo elettrico, come era appunto il caso delle rota- 

 zioni ionomagnetiche precedentemente studiate. Infatti anche nel caso di cui ora ci occu- 

 piamo i ioni negativi e gli elettroni girano nel senso della corrente cui il campo può 

 essere attribuito (treccie FF), mentre i ioni positivi girano in senso opposto. 



Ne consegue, che la spiegazione generica dei moti rotatori, che è basata sull' incli- 

 nazione, in un certo senso o in senso opposto intorno al corpo mobile, degli urti su 

 di questo prodotti dalle particelle elettrizzate, è valida qui quanto nel caso in cui non 

 esiste campo elettrico sensibile, ad onta della diversità di forma delle traiettorie. Fra 

 altro si può notare che nel caso attuale la traiettoria d'una particella, che seguiti a 

 muoversi senza incontrare nulla sul suo cammino, ha la forma di una spirale, che si 

 accosti assintoticamente ad un cerchio di centro 0, il raggio del quale si ricaverà 

 evidentemente eguagliando v a w„. Però nel caso delle esperienze qui descritte, per le 

 quali non si spinge molto avanti la rarefazione, ogni ione od elettrone non può per- 

 correre fra due urti successivi che un breve arco della sua traiettoria. 



In base a quanto precede si dimostra altresì, che qualsiasi corpo mobile posto fra 

 i due elettrodi cilindrici deve assumere generalmente un moto di rotazione. Così av- 

 viene, per esempio, di una lamina P, il cui piano passi per 0. Tanto gli urti prodotti 

 dagli elettroni, che si muovono dal catodo verso l' anodo, quanto quelli dovuti ai ioni 

 positivi, i quali camminano in senso opposto, cospirano evidentemente a far ruotare 

 la lamina intorno all' asse nel senso delle freccie F, in conseguenza delle forme AB, 

 CD assunte dalle loro rispettive traiettorie. 



