— 103 — 



4. Come il campo magnetico modifichi il meccanismo della scarica. 



Fig. 4. 



Tenendo conto del senso in cui s' incurvano le traiettorie dei ioni e degli elettroni, 

 allorché esiste il campo magnetico, resta facile indicare come debbasi imaginare modi- 

 ficato iì meccanismo generalmente ammesso per le scariche nei gas rarefatti, che giova 

 anzitutto qui richiamare. 



Sia il cilindro C (fig. 4) catodo ed A anodo. Esistono due principali regioni di 

 ionizzazione per urto, una (visibile come primo strato di luce catodica) in contatto del 

 catodo, F altra (secondo strato) ad una certa distanza, 

 per esempio MP, mentre fra le due resta un intervallo 

 meno luminoso (spazio oscuro del catodo). Un elettrone 

 che vada da M verso P ionizza infatti il gas non ap- 

 pena la forza elettrica gli ha conferita la necessaria 

 energia cinetica, per esempio quando arriva in P, ed 

 i ioni positivi quivi liberati si muovono verso M, e 

 ionizzano il gas presso il catodo. Non tenendo conto, 

 come è lecito e si usa fare, delle componenti di velocità 

 perpendicolari ad MP, per le quali del resto ogni dire- 

 zione perpendicolare ad MP è ugualmente probabile, 

 si riterrà che ioni ed elettroni si muovano lungo iì 

 raggio OMP. Dopo ciò gli elettroni, che continuano ad allontanarsi dal catodo, flui- 

 ranno coli' acquistare nuovamente (al di là dello spazio oscuro di Faraday) la ve- 

 locità necessaria per ionizzare il gas, e daranno luogo alla produzione della colonna 

 di luce positiva nel modo noto. 



Se per un motivo qualunque è solo in corrispondenza di una piccola regione M del 

 catodo, che si producono i descritti movimenti, sarà fra M ed N soltanto che si pro- 

 durrà la scarica luminosa. 



Ciò richiamato, supponiamo ora che esista il campo magnetico colla direzione con- 

 venzionalmente designata dalla freccia F. Un elettrone partito da M seguirà adesso 

 una traiettoria MQ, analoga alla AB della fig. 3, e sarà in Q e non più in P che 

 quell'elettrone ionizza il gas. Similmente, un ione positivo liberatosi in Q seguirà la 

 traiettoria curva QS simile alla CD della fig. 3, per cui sarà da S e non più da M 

 che partirà un nuovo elettrone, il quale seguirà la traiettoria ST, e così di seguito. 

 E siccome questa tendenza a spostarsi di più in più nel senso F si verifica per tutte 

 le particelle elettrizzate, cioè tanto per gli elettroni che pei ioni, così l' intera scarica 

 luminosa, che senza campo rimaneva immobile lungo la retta MN, assumerà il moto 

 rotatorio, quale è mostrato in una notissima esperienza di De-la-Rive, che rimane così 

 colla massima semplicità spiegata. 



LT obbliquità degli urti sul catodo, prodotti dai ioni positivi, le cui traiettorie sono 

 della forma QS, appare ora come evidente causa della rotazione del catodo stesso, se 



