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frequenza delle collisioni cui sono esposte le particelle in moto; per cui, mentre nel 

 caso del gas rarefatto, nel quale le collisioni sono meno frequenti, è conveniente tener 

 conto (come quando si vogliono spiegare i fenomeni del radiometro) degli urti pro- 

 dotti dalle singole particelle, nel caso del moto degli elettroni e dei ioni entro un 

 metallo è lecito, stante la grande frequenza degli urti, prendere in considerazione 

 l' effetto complessivo di questi, ossia la pressione che ne risulta, particolarmente contro 

 la superficie del conduttore. Non potendo essere, nelle condizioni ordinarie, attraversata 

 dalle particelle elettrizzate il cui trasporto costituisce la corrente elettrica, la detta 

 superficie si comporterà rispetto agli elettroni ed ai ioni come la parete di un reci- 

 piente rispetto alle molecole del gas in esso contenuto. 



Le formole, da cui ho ricavato la proposta spiegazione delle forze ponderomotrici 

 elettromagnetiche, sono in sostanza quelle stesse che valgono a rendere conto del feno- 

 meno di Hall. Ecco come possono essere stabilite. 



Si supponga per semplicità, che il conduttore abbia forma di parallelepipedo coi 

 lati OA = a, OB = b, OC = e (fig. 19) paralleli agli assi coordinati OX, ()Y, OZ, e 

 che la corrente entri in esso per la faccia BC uscendo per la faccia opposta, ed abbia 

 quindi la direzione indicata dalle freccie F' , 

 F'. Indichino le freccie F, F la direzione 

 della corrente a cui il campo magnetico, che 

 si suppone uniforme e diretto secondo OY, 

 può essere attribuito. 



Come nel caso del gas rarefatto un elet- 

 trone N, il quale in assenza del campo 

 magnetico si sposterebbe nel senso XO, as- 

 sume col campo una traiettoria incurvata 

 come NN' , ed una particella positiva P, 

 che senza campo si sposterebbe nel senso OX, 

 segue una curva simile a PP' quando agisce 

 la forza magnetica. Tanto le particelle negative che le positive sono dunque spinte 

 dal campo nel senso OZ e tendono ad addensarsi verso la faccia del parallelepipedo 

 parallela ad AB. 



Questo graduale aumento del numero di elettroni e di ioni per unità di volume, 

 e quindi della pressione da essi prodotta nella detta regione del conduttore, non può 

 continuare indefinitamente. Accade infatti, che entrano in giuoco due nuove forze, e 

 cioè la diffusione degli elettroni (per non parlare adesso che di questi) verso la regione 

 ove rimangono diradati, e la forza elettrica dovuta alla non più uniforme distribuzione 

 di essi e dei ioni positivi. La prima di queste forze è sempre antagonista rispetto 

 all'azione del campo magnetico; la seconda lo è pure, severso la faccia parallela ad 

 AB affluiscono più elettroni che ioni positivi, ma tenderebbe invece a favorire V esodo 

 di elettroni provocato dal campo nel caso contrario (metalli che presentano l'effetto 

 Hall negativo). In ogni caso si avrà in breve uno stato di cose permanente, non 



Fig. 19. 



