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appena cioè le tre forze si facciano equilibrio. Ecco come si possono rappresentare e 

 valutare queste tre forze. 



Sia v la velocità media impressa dal campo elettrico agli elettroni nell' intervallo 

 di tempo % che separa due successive collisioni, di modo che vz sia lo spostamento 

 degli elettroni in detto tempo e nel senso XO; sia e la carica d'ogni elettrone, ed H 

 V intensità del campo magnetico entro il metallo. La forza dovuta al campo e che 

 agisce su un elettrone ha la nota espressione eHv, ed è diretta secondo OZ. Come si 

 sa, la velocità v non va confusa con quella, generalmente di gran lunga maggiore, 

 che si suole rappresentare con u, realmente posseduta da un elettrone in un dato 

 istante. Infatti, non essendovi per le velocità u nessuna preferenza di direzioni, se non 

 esistesse la forza elettrica, che trascina continuamente, e, per così dire, fa andare alla 

 deriva gli elettroni nel senso XO, questi non si sposterebbero nel loro complesso e 

 non produrrebbero una corrente, cosichè questa è costituita dallo spostamento com- 

 plessivo dovuto all'esistenza della forza elettrica. Potrebbe sembrare tuttavia che u e 

 non v dovesse introdursi nella precedente espressione ; ed effettivamente la legittimità 

 dell'espressione addottata non è stata mai, a mia conoscenza almeno, pienamente giustifi- 

 cata, Vi si può pervenire però, sia partendo dalle equazioni del moto d'un elettrone su cui 

 agiscano simultaneamente un campo elettrico ed un campo magnetico, tenendo conto 

 dell'assoluta irregolarità di distribuzione delle velocità u, sia in base alla considera- 

 zione, che per la grande frequenza degli urti ogni elettrone si muove come se si trovasse 

 in un mezzo dotato di viscosità, e quindi acquista velocità proporzionale alla forza, sia 

 infine riflettendo, che le forze realmente prodotte dal campo magnetico, cioè valutate 

 introducendo u e non v nella precedente espressione, danno luogo a compensi quando 

 si considera 1" insieme di tutti gli elettroni, ed è solo quando esiste un campo elet- 

 trico capace di dare origine alla velocità di trasporto v, che appare come 'azione ri- 

 sultante del campo magnetico la forza espressa da Hev producente un trasporto di 

 elettroni nel senso OZ. 



Stabiliamo ora le espressioni delle altre due forze, sempre relativamente agli elettroni. 



Sia V il potenziale in un punto (ce, y, z) entro il metallo. Esso sarà una funzione di z, 



ÒV 

 che supporremo crescere nel senso ZO. Agirà dunque su ogni elettrone una forza e — 



OZ 



diretta nel senso ZO. 



Indichiamo infine con n il numero di elettroni liberi in ogni centimetro cubo, e 

 con p la pressione da essi prodotta. Evidentemente anche p sarà una funzione di z, 

 il cui valore crescerà insieme a z. Ne nascerà una corrente di diffusione, l'effetto 

 della quale è equivalente a quello d' una forza diretta nel senso ZO, agente su ciascun 



1 cip 



elettrone, e d'intensità . Per dimostrare ciò si procede come nel caso della diffu- 



n ùz 



sione dei ioni fra due soluzioni di differente concentrazione. Consideriamo cioè un'area 



s tracciata entro il parallelepipedo su un piano parallelo ad XY e distante z da questo 



piano, ed immaginiamo condotte lungo tutto il contorno di s delle rette parallele ad 



