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Esaminerò qui il caso della esperienza classica, cioè supporrò che si stabilisca il 

 confronto fra ciò che si vede quando la traslazione terrestre si fa parallelamente alla 

 direzione della luce adoperata {d = 0) e ciò che si vede dopo la rotazione di 90° 

 ($ = 90°). Nel [tassare dall'una all'altra, oltreché aversi una variazione dell'inclina- 

 zione della lamina equivalente, di cui non interessa tener conto, si ha uno spostamento 

 dell'intera lamina, e quindi di tutto il sistema di frangi e, giacche w passa dal valore 

 l ( 1 -\- p -\- p~) al valore 1(1— p — p~) . Lo spostamento è dunque 2lp-\-2lp 2 . 



Evidentemente questo spostamento non va confuso con quelio che prevedeva 

 Michelson come conseguenza di una differenza di fase sorta fra i raggi interferenti 

 in causa della rotazione. Ad ogni modo esso è troppo piccolo perchè si possa spe- 

 rare di constatarne l'esistenza. 



Per mettere in chiaro questo punto delicato è necessario fare esplicitamente una 

 distinzione, che di solito si sottintende. 



La possibilità di rilevare un piccolo spostamento, e l'esattezza della sua misura 

 non dipendono solo dalla grandezza del medesimo, ma anche dalla nettezza e preci- 

 sione di contorni di ciò che si sposta. Se si tratta per esempio di un filo finissimo, 

 o d' un contorno nettissimo di un oggetto o di una immagine, si rende sempre più 

 facile il raggiungimento dello scopo ricorrendo ai metodi d'ingrandimento. Così è rela- 

 tivamente facile misurare spostamenti estremamente piccoli delle righe spettrali, se 

 queste sono sottili o limitate lateralmente da contorni nettamente definiti. Ma se invece 

 si trattasse di strisele a contorni sfumati, come nel caso degli spettri così detti a 

 bande, la esattezza della misura non si avvantaggia coli' ingrandimento. Orbene, ciò è 

 appunto quello che accade quando, come nel caso che ci interessa, si tratta di misu- 

 rare eventuali piccoli spostamenti delle frangie d'interferenza, le quali non hanno limiti 

 nettamente definiti. La facilità di constatare gli spostamenti e l'esattezza della loro 

 misura dipendono dunque, non dal valore assoluto dello spostamento, ma dal rapporto 

 fra questo e l'intervallo che separa le frangie 1' una dall'altra. 



Il rapporto fra lo spostamento previsto 2lp -+- 2lp 2 , o all' incirca 2lp, e l'inter- 

 vallo fra le frangie, che ora vale i = À : p~, ha per valore 2lp 3 : À, cioè una frazione 

 estremamente piccola. 



Un esempio numerico torna qui acconcio. Prendiamo / = 1 2 (cioè un metro), 

 p == IO -4 , À = 5 ■ 10 ~ J , che è la lunghezza d'onda d'un raggio dello spettro visibile. 

 La precedente frazione diviene 4 milionesimi, ed è evidente che un simile spostamento 

 di frangie di 4 milionesimi del loro intervallo passa assolutamente inosservato. Lo 

 spostamento effettivo 2lp vale circa l /. di millimetro; ma intanto l'intervallo i fra 

 le frangie ha per valore circa 50 metri. 



È utile ora mettere a confronto lo spostamento di frangie assolutamente trascura- 

 bile che prevede la mia teoria, con quello che fino al giorno d' oggi è stato previsto. 

 Secondo la previsione di Michelson, colla rolazione di 90° data all'apparecchio 

 devesi avere 1' effetto di una variazione 2lp~ nella differenza di percorso dei due fasci 

 luminosi interferenti. E poiché ad una differenza di cammino À corrisponde uno spo- 



