Un artificio di calcolo concede qui una considerevole semplificazione ; consiste nel 

 sostituire X/I), — X 2 <& 2 con X, («I), — *,) -+- <Ì> 2 (X, — X 2 ). 



Con questa e con altra simile sostituzione si trova subito, tenendo conto delle (3): 



p = X 1 —l^ 2 -h.l, q = — Z$,0 2 H- T 2 -+- Z$ 2 . 



Colle formule (1) e (2) riportate più sopra si trova infine: 



p = UÌ — /?(cos() — sen ò) -+- - p 2 (3 — 3 se n 2d — 2 cos2#) , 

 g = l 2 -+- /i (c.os/^ -4- sen ^°1 -+-- rt 2 (3 sen ?.^ — 1 l! 



p (cos d -4- sen d) -+- - p 2 (3 sen 2d — 1 ) . 



Ciò che vede un osservatore, che da lontano riceva le onde partenti dalle imagini 

 coniugate M N v M 2 N 2 , è dunque la stessa cosa come se avesse davanti a se la lamina 

 M { Z M 9 . La posizione che questa occupa nello spazio è definita dalle coordinate peq 



del vertice Z, dalla inclinazione 

 del piano bisettore di essa ZRcc, 

 che si può chiamare il piano della 

 lamina sottile, oltre beninteso dalla 

 conoscenza dell'angolo $ : — ( & 2 = 

 p 2 cos2<5' che fanno fra loro le due 

 faccie. L'inclinazione della lamina, 

 cioè l'angolo di Zoe con OX, che 

 diremo a, vale evidentemente 



a=^(4\ 



■*,)• 



Come è noto, il modo più sem- 

 plice di osservare le frangi e d'in- 

 terferenza prodotte dalle lamine 

 sottili, è quello di ricevere nel- 

 l'occhio, che guarda in direzione 

 sensibilmente normale alla lamina, 

 e collocato assai lontano da questa, 

 i due treni di onde emananti dalie 

 due faccie. Le frangie sembrano 

 giacere nel piano stesso della la- 

 mina, e le posizioni da esse occu- 

 pate risultano dalla diversità di spessore della lamina da un punto all'altro. Così in Z 

 apparirà la frangia luminosa centrale, e la prima frangia nera si vedrà ai due lati 

 di Z, là dove lo spessore della lamina è uguale a mezza lunghezza d'onda X : 2. 



