III. — Determinazione della lamina equivalente. 



Nelle due precedenti Memorie ho quasi esclusivamente studiato se e quali cam- 

 biamenti potessero prodursi nella esperienza di M i e h e 1 s o u in conseguenza della rota- 

 zione di 90° impressa all'apparecchio, ma non mi sono occupato che sorvolando di 

 ciò che avviene per una qualunque orientazione dell" apparecchio medesimo. È prin- 

 cipalmente a colmare tale lacuna che la presente Memoria è dedicata. 



Per discutere gli effetti che produce l'apparecchio di Michelson ho in prece- 

 denza fatto uso di due metodi. In uno di questi, rimanendo più vicino alle condizioni 

 più usuali della esperienza, ho supposto che venga impiegato un cannocchiale. Nell'altro 

 ho introdotto il concetto della così detta « lamina equivalente », cioè una lamina 

 sottile trasparente capace di dare esattamente lo stesso effetto ottico che dà 1' appa- 

 recchio, adoperandola nel modo consueto delle sottili lamine da interferenza, cioè facendo 

 riflettere sulle sue due faccie un fascio di luce parallela. Eccone la definizione, quale fu 

 data nella prima Memoria servendosi di quella fig. 5- Sia un'onda piana qualunque 

 purché perpendicolare al piano della figura qui unita, per esempio coincidente col piano 

 di cui OX è la traccia. Si imagi ni no i due piani indefiniti che' bisecano i diedri for- 

 mati da detto piano OX coi piani delle imagini coniugate M l N l , M 2 N 2 . Evidente- 

 mente la lamina avente per faccie i detti piani bisettori potrà essere considerata come 

 lamina equivalente, giacche delle onde parallele al piano OX e propagatesi nella 

 direzione AY, riflettendosi su dette faccie daranno M X N ed M 2 N 2 come imagini vir- 

 tuali in fasi identiche. 



Ma per lo scopo in vista si può risparmiare l'indicata costruzione, ed assumere 

 senz'altro come « lamina equivalente » quella costituita dalle imagini coniugate AfjiV,, 

 Af 2 iV 9 , che si incontrano secondo una retta avente per traccia sul piano di figura il 

 punto Z, purché si supponga adoperata, non già facendo riflettere delle onde sulle sue 

 due faccie, ma invece ammettendo che le faccie stesse siano luogo di partenza di onde 

 hi fasi eguali. La realizzazione di una simile disposizione non sarebbe effettuabile, 

 come invece lo sarebbe quello della lamina equivalente descritta prima; ma non è meno 

 agevole immaginare come interferiscono le onde emesse dalle due faccie della lamina 

 M X Z M 2 , la quale appunto prenderemo ora in considerazione, cominciando col determi- 

 narne le coordinate dello spigolo Z. 



Sia Z il punto d' incontro delle rette M l N 1 , M ? N 2 , cioè la traccia sul piano di 

 figura della retta secondo cui s' incontrano le due imagini coniugate dell' onda-sorgente ; 

 e determiniamo le coordinate p = AU, q = UZ del punto Z. 



Perciò si tiri O^C parallela ad AX; e dal triangolo OfiZ, nel quale l'angolo CO x Z 

 è $,, si ricava tosto CZ: Ofi = tgOj, ossia (q — Y,) : (p — Z 1 ) = O p da cui 



pfc, — q = Xfr — Y r 

 Analogamente : 



p4> 2 — q = X 2 % — Y 2 . 



