— 73 — 



L' altro metodo, che è più rigoroso, quello della « lamina equivalente » è stato 

 poscia da me preferito, e merita tale preferenza se si tiene conto della aberrazione, 

 come sarà spiegato più oltre. Come lamina equivalente si può assumere semplicemente 

 la lamina sottile da interferenze avente per faccie le due immagini M ] { ed M^O r 

 Le onde, che con fase identica partono da esse, si comporteranno come le onde riflesse 

 dalle due faccie di una lamina sottile, e produrranno delle frangie d' interferenza, le 

 quali sembreranno localizzate nel «piano della lamina». Come tale si assume, come 

 d' uso, il piano che divide a mezzo 1' angolo diedro delle faccie. Tale piano è eviden- 

 temente inclinato su AX di un angolo a = - ( 0, -I- <È> 2 1 . La frangia centrale sarà 



situala in Z ; e sarà nera e non chiara, perchè le due riflessioni su AL si fanno in 

 condizioni inverse, per esempio, se un raggio OA si riflette nell' aria su vetro, il 

 raggio B A si riflette esso pure su AL, ma nel vetro sull' aria. 



Le frangie, di forma sensibilmente rettilinea (quanto alla forma delle frangie v. 

 Memoria III. § VI) e si seguono con un intervallo dato da 



(6) i = A: (^ - <t> 2 ). 



Questa forinola è stata dimostrata nella Memoria testé citata, nella quale trovansi 

 inoltre date le coordinate OW=-w e WZ = u del punto Z rispetto a nuovi assi 

 ortogonali, che sono quelli primitivi .4À', A Y girati all'angolo o, in guisa che OW 

 risulti parallela alla lamina TZ. Una volla scritti i valori di p e di q mettendo 

 nelle (3) le coordinate X v Y ] ecc. si possono scrivere quelli di w, u mediante le 

 note formole 



\u = qcosa — psena \u = l[2 -\-2p sen d -{ — p 2 (2sen2<5' — cos2^)] 



(7)< ottenendosi infatti <\ 2 



^o=q sen a -\-p coso [io—l[\ -\-p(cosd — send)-hp 2 cos2d\. 



I! valore di w interessa in modo speciale, perchè indica la posizione della frangia 

 centrale Z, quantunque la distanza io sia misurata a partire da una origine indeter- 

 minata. Se occorresse si potrebbe determinare tale origine, abbassando da A la per- 

 pendicolare su TZ. Ma ciò è affatto inutile, perchè ]' espressione di io serve soltanto 

 per calcolare lo spostamento di frangie prodotto dalla solita rotazione. Infatti, se w Q 

 è il valore di w per d = 0, e io go quello per d=i90°, lo spostamento di frangie 

 io a — io 90 resta determinato senz' altro. Se la teoria finora accettata fosse esatta 



dovrebbe aversi — = ^-f- ; si trova invece, come si è mostrato altrove che — 



i A i 



ha un valore assolutamente trascurabile. 



A rigore i varia con d. Per $ = e ^ = 90°i ha il medesimo valore assoluto 



A : p 2 ; ma negli altri azimut assume valori tanto più grandi (sino all' infinito) quanto 



più Ò si accosta ai valori 45°, 135° ecc. Di quanti hanno eseguita l'esperienza di 



