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. . . „ ., , . . . ,. da dd . . , 



Di qui si ricavano facilmente le espressioni approssimate di — e — . cioè le 



dt dt 



solite espressioni della precessione annua in ascensione retta e in declinazione. 



Differenziamo le equazioni (2) considerando ed e come costanti, cosa che è 



lecita, naturalmente, solo per moderati intervalli di tempo. La 3 a equazione dà 



dd • cos d ■==. dip • cos 8 cos (A -+- ip) sin e 



ossia, in causa della l a delle stesse (2) 



dd — dtp (cos a cos — sin a sin 0) sin e . 



Ma essendo una quantità piccola, possiamo fare 



cos = 1 sin = 



e inoltre si può trascurare il prodotto dip ■ 6 sin a , che è di 2° ordine. 

 Così abbiamo 



dd = dip cos e. sin e . 

 Passiamo a ricavare 1' espressione di da. Dalle prime due equazioni (2) si ha 



tg (a -f- 0) = tg {X -+- é) cos e tg ^ Sm£ ?N . 



T cos (A -+- ìp) 



Differenziando questa equazione, sempre nell' ipotesi di /? ed e costanti, si ha 



d (a -ì- 0) d ip cos e d ip tg /? sin e sin (A -+- ip) . . 



cos 2 (o + d) cos 2 (/l -t- </y) cos 2 (/l -i- i//) 



Ora la l a e la 3 a delle (2) danno 



. , , . cos d Q . 



cos (A -+- w) = h cos (a -+- 0) 



T cos a 



. . . . s smd — sin 8 cos £ 



sin (A -+- i//) = -j—. 



cos p sin £ 



