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corrisponde allo spostamento del Maxwell, e nel caso del campo magnetico corrisponde, 

 a meno del fattore 4tt, alla così detta induzione magnetica — è di sua natura 

 sempre solenoidale , ed è inteso rappresentare una certa modificazione per cui lo stato 

 del mezzo relativo al campo che si considera differisce dallo stato neutro; ed il se- 

 condo è inteso rappresentare la forza — forza elettrica o, rispettivamente, forza 

 magnetica —- occorrente a produrre e sorreggere la modificazione stessa contro la 

 reazione antagonista del mezzo. Ciò che vi è di proprio nella mia rappresentazione di- 

 pende principalmente dal modo particolare con cui qui si fa la suddivisione sistema- 

 tica di ciascuno dei due vettori, e sopra tutto del secondo, in due parti distinte. 



Così S si riguarda come costituito in generale da due parti, che chiamerò S e D, 

 1* una in continuazione dell' altra (o anche sovrapposte) e formanti insieme un com- 

 plesso solenoidale, di cui la seconda, che dirò parte reattiva, è coordinata diret- 

 tamente in ogni punto alla forza F ; mentre la prima non dipende attualmente e in 

 via diretta da F, sebbene, in virtù della solidarietà che il vincolo solenoidale stabi- 

 lisce tra S e I), sia anch' essa in relazione colla distribuzione della medesima. 



La dipendenza fra i) e F consiste in generale in una corrispondenza lineare 

 simmetrica equivalente a tre equazioni della forma 



D h = I k a hk F k [h, k=ì } 2, 3) 



mediante le quali le componenti di 1) si esprimono linearmente per quelle di F, e dove 

 le tìi/j/j sono coefficienti dipendenti dalla natura del mezzo, che soddisfano alla rela- 

 zione di simmetria Uhh = &kh, e son tali inoltre che il prodotto scalare |I)F| risulti 

 sempre positivo. Nel caso di mezzi isotropi essa si riduce ad una semplice relazione 

 di proporzionalità 



D = a F 



a essendo un coefficiente positivo dipendente dal mezzo — pel campo elettrico, 4 .t a 

 corrisponde alla costante dielettrica, e pel campo magnetico, alla permeabilità. — Si 



ammette poi che il semi-prodotto scalare — |DF|, che per quanto si 'è detto è sempre 



positivo, significhi 1' energia per 1' unità di volume accumulata nel mezzo per lostato 

 determinato da ì). Considerando un campo risultante dalla coesistenza di due (S, F) e 

 (S', F'), si ha per 1' energia unitaria complessiva 



\ |(D-^D')(F-4-F');=4 l DF l -+" \ l l>T F*| n-^ |D F| +\ jD' F|, 



dove i due primi termini rappresentano 1" energia unitaria spettante ai due campi 

 considerati separatamente, mentre gli altri due, che per il carattere simmetrico della 

 corrispondenza fra D e F sono uguali fra loro, rappresentano insieme la parte del- 

 l'energia che dipende dalla coesistenza dei due campi, ossia l'energia relativa o mutua, 

 la quale è dunque espressa anche da IDF'I ovvero da ID'F]. Pei mezzi isotropi, 



