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Se poi si considera l'espressione dell'energia mutua per due campi appartenenti 

 1' uno alla prima e ]' altro alla seconda delle due specie predette nella doppia forma 

 /'|D F'| clz =/|D'F| di, siccome in tal caso i due fattori del prodotto scalare sotto 

 il segno, in uno dei due integrali equivalenti, sono uno lamellare e 1' altro solenoi- 

 dale, il valore dell' integrale risulta nullo. Onde si ha che V energia relativa -per due 

 campi di specie diversa è nulla; e quindi, come conseguenza, che nel caso generale 

 di un campo qualsivoglia, potendo questo considerarsi come risultante dalla sovrappo- 

 sizione di un campo di prima specie ed uno di seconda specie, V energia P corri- 

 sponderà semplicemente alla somma delle energie spettanti alle due parti di specie 

 diversa separatamente prese. 



4. - Alle precedenti espressioni di P corrispondono forine analoghe per la varia- 

 zione dP dell'energia dipendente da una variazione qualunque del campo. Si avrà 

 intanto dalla prima espressione generale 



dP== ij \dtì.¥\dt-hl i\D.dF\dr, 



onde poi, procedendo come sopra, si viene per le espressioni semplificate di ÒP nel 

 caso di campi della l a e della 2 a specie alle forme proprie rispettive 



Espressioni corrispondenti si hanno per la variazione c?Q dell' energia relativa di 

 due campi. Tanto la prima forma generale, quanto le due forme proprie delle due 

 specie di campi, valgono per qualsiasi variazione del campo. Se poi i punti del mezzo 

 sono in riposo e la variazione del campo è dovuta solo al variare di S, f ', p,%, al- 

 lora si ha la relazione di reciprocità /|$D.F| dv ^J'\D.dJ?\ dr- : onde i due ter- 

 mini di tutte queste espressioni risultano uguali, e cfP può essere anche rappresentato 

 da un termine solo corrispondente al doppio di ciascuno di essi. 



Qui però voglio invece considerare in' particolare il caso opposto, cioè che le va- 

 riazioni del campo siano dovute solo al movimento del mezzo, e cercare la relazione 

 'fra la corrispondente variazione dP dell' energia ed il lavoro meccanico o ponderale, 

 che risulta essenzialmente diversa per i campi delle due specie. 



Partendo dall' equazione generale desunta dal principio dell' energia 



dti=dP-h-9L, 



dove dA rappresenta il contributo che il campo riceve dall'esterno in forma non meccanica 

 e ÒL il lavoro ponderale prodotto (la linea sovrapposta in d servendo a distinguere 

 questo, che sta come semplice segno di quantità elementare, dal d solito che è simbolo 



