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pei mezzi isotropi — EE' , rappresenta analogamente V enemia relativa dipendente 

 Alt ' 



dalla coesistenza di due campi. 



La forza elettrica E si compone, giusta lo schema generale, delle due parti cor- 

 rispondenti alla forza impressa f ed alla forza interna di rimando T. Nella prima, in 

 base ai dati di osservazione, si debbono comprendere sia le azioni di origine voltaica, 

 termoelettrica, ecc., sia quella di origine induttiva subordinate alla coesistenza di un 

 campo magnetico in condizioni variabili ; mentre la seconda è in relazione colla di- 

 stribuzione del potenziale elettrico di cui 1' immagine predetta ci dà una rappresenta- 

 zione molto semplice per mezzo della pressione sviluppata in seno al fluido. Il vincolo 

 solenoidale che collega fra loro lo spostamento conduttivo (o convettivo) e lo sposta- 

 mento reattivo fa sì che su questo, mediante la T, cioè mediante la distribuzione del 

 potenziale, si ripercuote l'azione (attuale o anteriore) delle cause cui è dovuto il 

 primo: del quale, dopo che è avvenuto, non resta che 1' effetto rappresentato da un 

 lato dalle cariche ricevute dai corpi, e d' altro lato dallo spostamento reattivo D e 

 dalla corrispondente distribuzione della forza elettrica. 



Le cariche ricevute per l'unità di volume, corrispondenti a ciò che al mini. 2 si 

 è indicato con p, sono rappresentate dalla divergenza dello spostamento conduttivo 

 (o convettivo) S presa con segno cangiato, e quindi, in virtù del vincolo solenoidale, 

 anche da |VD| ; e, per una qualunque regione del campo, le cariche stesse (Zq) sono 

 rappresentate dal flusso di S penetrato in essa attraverso la superficie che la limita, 

 e corrispondentemente anche dal flusso [D.„d(T uscente dalla superficie medesima giusta 

 l'equazione data al num. 3. La quale riferendoci ai mezzi isotropi e denotando qui 

 con e la somma algebrica delle masse elettriche o delle cariche contenute nella regione 

 considerata [e = Zq) e introducendo la costante dielettrica, prende la forma 



feE„do = Arre] 



e viene ad esprimere il noto teorema di Gauss, che è come il punto d'incontro fra 

 1' antica teoria classica che muove dal concetto dell' azione a distanza secondo la legge 

 di Coulomb, e le idee più moderne che fanno intervenire l'azione del mezzo. 



Abbiamo così l' applicazione e l' illustrazione di ciò che si è detto per lo schema 

 generico, con questo di speciale : che qui per un sistema già costituito e considerato 

 allo stato attuale, S è oggettivamente indeterminato, all'infuori della sua divergenza, 

 e solo se ne può assegnare il valore risalendo mentalmente al processo di formazione. 



6. - Elettrostatica. Alle altre relazioni generali qui si aggiunge la condizione 

 E = per le regioni occupate dai conduttori, la quale porta D = , /? = : onde 

 le cariche non possono esistere che sulla superficie, dove per ogni elemento da si ha 

 una carica elementare q = B„da. Non potendo esservi in condizioni statiche le f di 

 origine induttiva, ìa E si riduce alla T lamellare ed alle eventuali forze impresse 

 di origine voltaica, termoelettrica, ecc Prescindendo anche da queste, come si fa 

 d'ordinario, resta E = T = — Aji, ed il campo si riduce a un campo di l a specie 

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