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secondo la legge di Coulomb; mentre d'altro lato le azioni stesse possono farsi 

 dipendere da un sistema di tensioni e pressioni distribuite nel campo. 



Senza insistere più oltre su questo caso, aggiungerò invece qualche considerazione 

 per il caso in cui vi sia da tener conto delle forze f di origine voltaica, ecc., di cui 

 F osservazione dimostra F esistenza in seno ai conduttori ove manca F omogeneità. 



Intanto, perchè F equilibrio sia possibile, occorre che /'|fVZl|, per ogni linea chiusa 



che corra per intero in seno ai conduttori, sia nullo; come risulta senz'altro dall'essere 



rb 

 quivi E = f-+-T = 0, e quindi f= — T. Ne segue ancora che l'integrale I \fd\\ 



J a 



per qualunque linea che (in seno a conduttori) porti da un punto a a un punto b, 



il quale rappresenta la cosi detta forza elettromotrice esistente lungo la detta linea, 



viene ad essere uguale alla differenza (pj, — <p a dei valori di ip nei punti estremi : 



onde la misura di f. e. m. viene ricondotta a quella di differenze di potenziale. 



Quando, come accade d' ordinario, le sedi delle f si riducano a strati sottili di 



,-b 

 passaggio fra parti di conduttore separatamente omogenee e F integrale |tV£l| 



abbia lo stesso valore per tutte le linee che attraverso lo strato conducono da un 

 punto a appartenente alla prima a un punto b preso nella seconda, allora si ha quel 

 che si dice una superficie elettromotrice, e <p a e pi, sono costanti dalle due parti 

 separate dalla medesima. In questo caso si può ancora, come sopra, sostituire nel- 

 F espressione trasformata dell' energia alla parte relativa alla superficie dei conduttori 



la somma — 2Ae (il che non sarebbe più permesso in generale perchè, per l'esistenza 



delle f, <p non è più costante in generale sui singoli conduttori) dove ora la somma 

 comprende tanti termini quanti sono i conduttori e le parti di conduttore separate 

 dalle superficie elettromotrici. 



Riferendoci per semplicità a quest' ultimo caso, e supponendo inoltre che non vi sia 

 alcuna distribuzione di cariche fuori dei conduttori, sì che F espressione dell' energia P 



si riduca alla predetta somma — 2Ae, consideriamo la sua variazione dP corrispon- 

 dente al passaggio dallo stato attuale ad uno stato di equilibrio infinitamente vicino. 

 Essa si può porre sotto la forma 



dP = Ò\P-H d 2 P con d\P = - 2 Ade , & 2 P = - 2eÒA. 



A questa si accompagna un lavoro ^A per parte delle f, rappresentato da ciò che 

 diviene l'espressione generale data dall'integrale f\fò^\ch da estendersi qui allo 

 spazio occupato dai conduttori (dove d$ = d$, t'= — T = V<^), che trasformando 

 al modo solito con riguardo al significato di dS, si traduce in 



ò\\ = 2 Ade = 2Ò\P. 



