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Se vi ha anche movimento e produzione di lavoro ponderale &L, si avrà applicando la 

 equazione d'A= dP -+- dL del num. 4: 



dL = ò\P — Ò 2 P. 



Da queste relazioni risulta in particolare che: 1) se non vi è movimento (#L = 0) 



si ha d x P = Ù 2 P = — dP (legge di reciprocità); 2) se è nulla ÒA e quindi ò x P. il 



che accadrà ad ogni modo quando non esistano le f, il lavoro ÒL corrisponde alla di- 

 minuzione di energia, rappresentata allora da — à' 2 P; 3) se invece è nulla d 2 P, come 

 p. es. se sono nulle tutte le dÀ (trasformazione a potenziale costante), si ha ÒL = cJ^P, 

 cioè il lavoro corrisponde all' aumento di energia. 



Un altro esempio di produzione di lavoro ponderale accompagnata da aumento di 

 energia si era già visto nello schema generale parlando di campi della 2 a specie 

 (num. 4), e avremo occasione di richiamarlo fra poco a proposito dei campi magne- 

 tici. Qui il caso è diverso, ma la causa che influisce sulle relazioni fra ÒL e ÒP è 

 sempre la stessa, cioè 1' intervento del contributo d A dovuto alle forze impresse f. 



7. - Elettricità in corrente. Quando non vi è equilibrio statico vi ha produzione 

 di correnti. Ciò accade in particolare ogni volta che in seno ai conduttori vien meno 

 la condizione E = 0, senza la quale l' equilibrio statico non è possibile. 



La corrente elettrica totale u definita (num. 1) da — viene, come S. a comporsi 



cz z 



in generale di due parti : ,pi 



dt 



1 lì 



dove C rappresenta la corrente conduttiva (o convettiva) e — la corrente di sposta- 



U/ Z 



mento. Anche C corrisponde formalmente a —, ma per 1" indeterminatezza di S (num. 5) 



cz z 



conviene meglio riferirsi direttamente alla stessa C che ha in ogni istante un attuale 



significato oggettivo. 



Essendo U solenoidale come S, le correnti totali sono sempre chiuse. Quanto 



dD 



alle parti C e , esse possono essere separatamente chiuse o completarsi reciproca- 



et z 



mente in un sistema chiuso. Le C possono allo stato di correnti chiuse essere tempo- 



rarie o permanenti, mentre le correnti di spostamento di lor natura non possono es- 



dD 

 sere permanenti. Quando C e —— sono separatamente aperte, si ha per ogni superficie 



(Jj z 



chiusa „ r dg 



r d r 



I c„ da = — — I D n da = — 



di 



cui corrisponde 1' equazione differenziale |Ac| == — -Jf- (equazione di continuità). 



