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di di 



valente vedi = iy — — idr, dove dr .— y — rappresenta la resistenza del tratto con- 

 da do 



siderato, viene 



idr = \Tdi\ -+-|fól|, 



onde integrando fra due punti a e b risulta 



r ab i = (p a — <p b -+- K ah , 



r ab denotando la resistenza della porzione di filamento compresa fra a e b, e 



=J>I 



•b 



K ab 



la forza elettromotrice complessiva agente eventualmente in quel tratto. 



Questa costituisce la nota espressione della legge di Ohm valevole _ per qualsiasi 

 porzione di circuito filiforme ; la quale — in unione con la condizione solenoidale, 

 che (oltre alla costanza di i lungo il corso di uno stesso filo) porta che si abbia 

 Si = nel punto di concorso di più fili — fornisce gli elementi per il calcolo della 

 distribuzione delle correnti per qualunque rete di conduttori filiformi. Essa in parti- 

 colare mostra nel modo più chiaro 1" ufficio della distribuzione del potenziale nel cir- 

 cuito quale mezzo di rimando dell' azione locale delle f. e. m., tenendo presente che il 

 1° membro r ab i rappresenta l'azione antagonista della resistenza, (contro-forza elettro- 

 motrice) nel tratto considerato. Dalla stessa equazione moltiplicando per i. viene 



r a bi~ = {(pa <pb) Ì -+- &abi 



dove il 1° membro rappresenta la potenza consumata contro la resistenza che si tra- 

 duce ili calore (effetto Joule), alla cui produzione concorrono in generale le due 

 parti significate dai due termini del 2° membro, cine la potenza K ab i erogata a 

 mezzo delle f. e. m. aventi sede nel tratto considerato (sostentate da somministrazioni 

 di energia esterna) e la potenza (<fi a — (p b )i trasmessa dal resto del circuito me- 

 diante la distribuzione del potenziale. L' una o 1' altra di queste parti può, secondo i 

 casi, essere negativa, ma non 1' una e 1' altra insieme, dovendo la somma risultare 

 uguale al 1° membro e quindi positiva. Per un circuito completo sparisce la parte 

 dipendente dalla distribuzione del potenziale, e le equazioni si riducono a ri = K. 

 ri 2 = Ki, r e K riferendosi allora a tutto il circuito. 



III. - Campo magnetico 



8. - Al posto di F viene ora la forza magnetica M, ed S viene a corrispondere 

 a quella che io chiamo polarizzazione magnetica assoluta, costituita in generale da 

 una parte non reattiva, corrispondente alla magnetizzazione fissa o rimanente che in- 

 dicherò con na (lll = S), ed una parte reattiva D legata ad 31 dalla solita correla- 

 li" 

 zione lineare (n.° 1), che per mezzi isotropi si traduce in 1) = '■ . u denotando la per- 



